ET DE FACILE RÉFLEXION. 
SSIO.T 
ndue dn corps ri< 
, tant de transmis' 
:s termes successi! 
61'.... 
5i 7 
cises auxquelles k 
mde, celles où à 
d’entrée et de sortis 
nees l’une à l'anln 
ET DE FACILE REFLEXÎOrf. qg 
cliissantes , il se trouvera que les zones lumineuses trans 
mises et réfléchies auront des largeurs égales , et seront sé 
parées dans chaque série par des lignes noires infiniment 
minces ; deux circonstances qui n’ont pas lieu dans les anneaux 
colorés que nous pouvons produire avec les corps refringens 
que nous offre la nature. 
C’est que ces corps, eu égard aux milieux qui les envi 
ronnent , n’ont pas une force répulsive aussi énergique que 
nous venons de le supposer. Car, quelque proportion que 
l’on donne à leur épaisseur, la réflexion à leur seconde sur 
face n’est jamais totale, du moins sous l’incidence perpen 
diculaire , la seule qui fait ici l’objet de nos considérations. 
Par conséquent, lorsque cette seconde surface se trouve à 
une des distances convenables pour produire la réflexion la 
plus abondante, comme en I, I 3 I 5 . .. . auquel cas toute la 
lumière transmise est dans une période de facile réflexion , il y 
a encore un certain nombre de molécules lumineuses qui échap 
pent aux forces réfléchissantes , malgré la disposition favo 
rable où elles se trouvent ; d’où l’on voit que cette disposition 
n’est efficace qu’au-delà d’un certain degré d’énergie. Par exem 
ple, en supposant la totalité de la lumière incidente uniformé 
ment répartie entre toutes les phases de l’accès , s’il y en a la 
moitié qui échappe , ce sera une preuve que la réflexion ne 
s’opère que sur les molécules qui ont subi plus du quart et 
moins des trois quarts de leur accès ; s’il y en a le quart, les 
i ni 
limites de la réflexion seront - et ~ , et ainsi du reste. En gé- 
o b ° 
néral, si l’on désigne la première de ces limites par e, la seconde 
seraf — e, puisqu’elles doivent toujours être également dis 
tantes du milieu de l’accès. Cela posé , en appliquant à ces 
nouvelles conditions la construction géométrique dont nous 
avons fait tout-à-l’heure usage , il est évident que l’intensité de 
la réflexion ne sera plus nulle seulement quand la seconde sur 
face S'S' coïncidera avec la première SS, mais encore dans 
tout l’intervalle d’épaisseur où elle en sera éloignée d’une quan 
tité moindre que e. A cette épaisseur précise, une seule des