I i8 ACCÈS DE FACILE TRANSMISSION 
de moins , se trouvent encore vers le milieu de l’accès de facile 
transmission qui précède immédiatement. 
Si l’on répète la même construction pour toute autre épais 
seur plus considérable, on trouvera toujours des molécules 
violettes qui seront ainsi dans les mêmes phases de deux accès 
consécutifs, et par conséquent dans des états tout-à-fait op 
posés ; mais , à cause de l’allongement des carreaux que chaque 
couleur occupe, l’opposition portera sur des molécules com 
prises entre les réfrangibilités extrêmes. 
Il arrivera en outre qu’au-delà de ces limites,la même pa 
rallèle pourra passer sur des carreaux de différens ordres , ap 
partenant à la même couleur ; de sorte que, pour une même 
épaisseur, il y aura, dans ces différens ordres , des molécules 
de couleur pareille qui pourront être réfléchies,et d’autres qui 
pourront être transmises. Enfin , en augmentant toujours 
l’épaisseur , le nombre des ordres de chaque couleur qui se mê 
leront ainsi, deviendra tellement considérable, et l’allonge 
ment de leurs carreaux sera tel, qu’ils offriront toujours aux 
forces réfléchissantes une quantité sensiblement constante de 
lumière, dont les particules seront dans toutes les phases pos 
sibles des deux sortes d’accès. Dès lors, pour chaque valeur 
donnée de ces forces, l’intensité de la réflexion deviendra con 
stante à toutes les épaisseurs plus grandes , et les molécules qui 
s’y présentent étant réparties entre toutes les phases possibles 
des accès de différens ordres , la quantité totale de lumière réflé 
chie sera égale à celle que la même surface des mêmes milieux 
réfléchirait dans toute l’étendue d’un seul ordre, c’est-à-dire 
dans la largeur entière d’un seul anneau simple. 
Ce que nous venons de dire pour les particules violettes , 
s’appliquera de même à chacune des couleurs qui occupent les 
autres divisions du spectre. Il y aura donc , relativement à cha 
cune d’elles , des limites d’épaisseur au — delà desquelles le 
nombre des particules réfléchies deviendra constant pour chaque 
valeur donnée des forces réfléchissantes, et égal au nombre 
total de celles que ces mêmes forces réfléchiraient dans toute la 
largeur d’un seul anneau simple»