ïSo DU RETOUR DES RAYONS REFLECHIS
rivée en R, se trouvent au milieu ou presque au milieu d’un
accès de facile réflexion. D’après cela, celles qui reviennent sui
vant RI sur leur direction primitive d’incidence, auront dans
leur retour des accès de même longueur que dans leur premier
trajet ; ainsi, quand elles seront revenues en I, elles se retrou
veront , soit dans une des phases d’un accès de facile trans
mission , soit assez peu éloignées d’un tel accès pour que les
forces réfléchissantes ne puissent pas les l’envoyer en arrière ,
et par conséquent elles sortiront librement du verre comme
elles y étaient entrées. Mais il n’en sera pas de même de celles qui
se réfléchissent irrégulièrement à quelque distance de l’axe RI.
Car, comme elles s’écartent de leur direction primitive en deve
nant plus obliques aux surfaces réfléchissantes, elles prendront,
dans leur retour, des accès plus longs que ceux qu’elles avaient
dans leur arrivée. A la vérité, elles auront aussi un trajetun peu
plus long à décrire, ce qui produira une sorte de compensation;
mais on verra tout-à-l’heure, par le calcul, que la variation
des accès est la plus forte. Toutefois, pour les premières parti
cules, qui s’écartent extrêmement peu de RI, la différence sera
d’abord très-faible, et ne les jetera pas assez loin d’un a"cès de
facile transmission pour qu’elles cessent d’être transmises par
la première surface. Mais enfin il y aura un écart tel, que la
transmission ne sera plus possible , et se changera en inflexion.
Dès-lors ce nouvel état de choses continuera d’avoir lieu pour
les inclinaisons plus grandes, jusqu’à une certaine limite ouïes
molécules lumineuses commenceront de nouveau à se trans
mettre. Car si celles qui retournent suivant RI ont, dans toute
la longueur de cette ligne, un nombre quelconque d’accès,
après lequel elles sortent en I de la surface de la plaque ; celles
qui, dans leur trajet oblique R T, auront un nombre d’accès
égal à v — 2, ou v — 4, ou en général v — 2.x, x étant un
nombre entier quelconque, se retrotiveront en T exactement
dans une phase de même nature et de même intensité que les
premières ; de sorte qu’elles sortiront de la plaque comme
elles , pourvu toutefois que leur obliquité en I' sur la surface
d’émergence soit assez petite pour que la force réfléchissante y
soit sensiblemeut la même qu’en I, Quoique la figure sq ne