1^2 DU RETOUR DES RAYONS REFLECHIS 
déduire les expressions numériques des diamètres des anneaux. 
Reprenant donc la fi g. 29, considérons de nouveau des 
molécules lumineuses d'une seule nature; puis concevons que 
celles qui sont réfléchies directement suivant RI aient dans leur 
retour sur cette ligne un nombre quelconque d’accès égal à v, 
ce nombre pouvant être entier, ou composé d’un entier et 
d’une fraction. Si nous désignons par i la longueur de chaque 
accès, et par e l’épaisseur RI de la plaque à son centre , il fau 
dra qu’on ait e = v i. 
Maintenant, désignons par e x la longueur du trajet oblique 
RI', dans lequel les mêmes molécules lumineuses éprouvent 
un nombre d’accès v— nx, x étant un nombre entier: ces 
accès auront nécessairement une longueur différente des pre 
miers; nous la nommerons V , et il viendra 
e x = ( v — 2 x ) i'. 
Or , d’après les caractères connus des accès , nous savons 
comment i' dépend de i, pour chaque espèce de molécules 
lumineuses, l’obliquité l'RI ou r étant donnée, ainsi que la 
nature du milieu environnant. Nous pouvons aussi calculer 
e x en fonction de e d’après cette obliquité r, et la forme connue 
de la plaque. Nous pouvons donc, d’après cette relation, 
déterminer l’angle r , c’est-à-dire l’obliquité qu’il faut supposer 
aux particules pour qu’elles sortent de la plaque à l’endroit où 
se forme le x e anneau. Toutefois, ces calculs 11e devront être 
appliqués qu’à des valeurs très-petites de l’angle /•, afin que la 
courbure des deux surfaces de la plaque , aux points 1' et R, 
ne soit pas assez différente pour qu’il faille y donner aux accès 
obliques d’inégales longueurs ; car nous avons montré plus 
haut, page 112, que nos formules pour les accès obliques sont 
établies sur cette condition ; en s’y conformant, on aura 
* 
1 = , 
cos U cos r 
u est un angle auxiliaire qui dépend de l’obliquité r, de la 
nature de la plaque et de celle du milieu qui l’environne. Pour 
plus de simplicité, supposons que l’on ait ôté l’étamage de