î^o DU RETOUR DES RAYONS REFLECHIS 
^ente au point I, on pourra , en négligeant les sinus verses dos 
petits arcs II', ii', supposer qu’ils se confondent avec cette 
tangente , et désignant toujours par a le rayon de courbure CI 
de la surface antérieure , on aura 
Equat.de I"I' = f+ tang I 
Equat.de i" i ' y—y -}-.rtang (I — a); y'—atanga. 
Maintenant, si l’on veut savoir en quel point ces deux rayons se 
rencontrent, il n’y a qu’à égaler l’une à l’autre leurs valeurs 
dey, et conclure .x de cette condition. L’on trouve ainsi, en 
mettant pour y sa valeur, 
æ tang I = a tang a -f- æ tang (I — a ), 
¿z cos I cos (I — a>) 
d ou, .x — . 
cos a 
Or, comme tous les cosinus de I, a , I — a> peuvent être censés 
égaux à l’unité , à cause de la petitesse des angles auxquels 
ils répondent, il s’ensuit que la valeur de .x se réduit sensible 
ment à — a, c’est-à-dire que les deux rayons, après leur 
émergence , se coupent à une distance de la surface antérieure 
égale au rayon de sa concavité. Ce résultat étant indépendant 
de a, est commun à tous les rayons incidens compris dans le 
même profd , et qui font un très-petit angle avec l’axe CR. 
Ainsi tous les anneaux de même ordre qui en résultent dans 
chaque espèce de lumière simple , se superposeront à cette 
même distance. C’est donc là qu’il faut placer le tableau pour 
les voir de la manière la plus distincte , et c’est aussi ce qu’a 
fait Newton. 
Pour faciliter la solution du problème , nous n’avons consi- 
sidéré qu’un seul profil de la plaque, et nous avons supposé 
les rayons incidens très-peu inclinés entre eux; mais on peut 
aisément généraliser ces résultats. Eu effet, donnons à la 
plaque une étendue quelconque , fig. 31 , en lui conservant tou 
jours une égale épaisseur , et soit, comme précédemment, CR 
le rayon incident dirigé à son centre de figure. Si nous consi 
dérons spécialement une certaine espèce de molécules lumi 
neuses , qui, en se réfléchissant du point R, ressortent par la 
première surface, et forment des anneaux simples d’un certain