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PAR DES PLAQUES EPAISSES. 207 
çrui se dissémine de toute part en partant du point d’inci 
dence R, comme d’un centre de rayonnement. Or, celle-ci ne 
formant jamais qu’une portion très-petite de la lumière inci 
dente , il s’ensuit que les forces qui la réfléchissent sont toujours 
très-faibles, même à la surface des métaux polis. Conséquem 
ment les molécules lumineuses qui reviendront ainsi du point R 
suivant une direction quelconque , seront, par cela même , à 
leur départ de ce point, au milieu ou presque au milieu d’un 
accès de facile réflexion. D’après cela , dans tout le trajet quelles 
ont à faire depuis le point R jusqu’à la surface 1/1/ de la lame 
qui s’offre la première à leur rencontre, nous pouvons leur 
appliquer tout ce que nous avons dit sur les effets de la ré 
flexion par la seconde surface des plaques épaisses, avec celte 
seule différence qu’ici l’épaisseur RI', comprise entre le point 
de réflexion et la surface L'L', sera d’air au lieu d’être de verre. 
Ainsi les molécules qui retourneront vers cette surface , suivant 
leur direction primitive d’incidence RI', seront encore , en y 
arrivant, dans un état de facile transmission ou au moins assez 
près d’un pareil état pour pouvoir être transmises ; et cela 
aura lieu aussi pour les molécules réfléchies hors de celte di 
rection jusqu’à une certaine distance fort petite; après quoi 
l’état des molécules, à leur arrivée sur la surface 1/1/, étant trop 
différent de celui où elles se trouvent en 1', elles ne pénétreront 
point la lame, mais seront réfléchies vers le miroir; et ainsi 
de suite alternativement chaque espèce de molécule sera réflé 
chie ou transmise à diverses distances de l’axe RF, ce qui 
formera, dans F intérieur de la lame, des anneaux colorés ayant 
leur centre sur cet axe. Nommons r l’angle de réflexion qui 
détermine ainsi la sortie du n e anneau d’une certaine espèce de 
couleur simple. Le diamètre de cet anneau sur la surface I/L', 
sera ne tang r, e désignant la distance RI , à quoi l’ou peut 
substituer ne sinr, en remplaçant la tangente du petit angle r 
par son sinus. Mettant donc, au lieu de sinr, sa valeur trouvée 
précédemment pour une plaque quelconque , en fonction du 
nombre x des accès perdus par les molécules lumineuses que 
l’on considère, et supposant le rayon de courbure de la surface