2o8 DU retour des rayons réfléchis 
L'L' infini pour exprimer qu’elle est plane, cette expression 
deviendra 
K est un coefficient constant dépendant du rapport de réfrac 
tion des rayons, quand ils sortent de la matière du miroir 
pour entrer dans l’air. 
Les molécules lumineuses qui forment ces anneaux ayant 
une fois pénétré la substance de la plaque, s’y propagent par 
réfraction jusqu’à sa seconde surface LL, laquelle, dans les 
expériences du duc de Chaulnes , était toujours extrême 
ment distante de la première , comparativement à la lon 
gueur des accès. Car les lames de mica dont il s’est servi, et 
qu’il enduisait d’une légère coucbe d’eau et de lait pour y détruire 
la réflexion régulière, devaient, ainsi préparées, avoir une 
épaisseur bien plus grande que cinquante millionièmes de pouce 
anglais , ce qui équivaut environ à un seize centième de ligne. 
Or, à une épaisseur pareille , l’inégalité des accès des molécules 
de couleur semblable est déjà assez développée pour que la ré 
flexion à la seconde surface de la lame n’altère plus les couleurs 
naturelles des pinceaux composés qui la traversent. Consé 
quemment les anneaux formés à la surface de la lame la plus 
voisine du miroir, doivent se propager à la plus éloignée, 
sans éprouver de changemens dans leur coloration ; de même 
que les anneaux formés entre les surfaces contiguës de deux 
objectifs sont visibles à travers l’épaisseur de ces verres super 
posés. Il est évident que le diamètre primitif des anneaux sur la 
surface L'L' sera augmenté par leur trajet oblique dans l’in 
térieur de la lame, de toute la quantité aNè, comprise 
entre le point d’émergence i' et la perpendiculaire menée 
du point i aux deux surfaces. Soit donc e' l’épaisseur de la 
lame, n le rappoit moyen de réfraction pour les rayons qui y 
pénètrent, en sortant de l’air , la valeur moyenne de 2 N i' sera 
sensiblement égale à 
2 e' sin r 
n 
et comme le diamètre primitif