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PAR DÈS PLAQUES EPAISSES, 2ûÇ)
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Enfin, si les rayons qui forment les anneaux sont conduits
après leur émergence jusque sur le carton AB placé à une dis
tance Д de la lame, il est clair que les anneaux se dilateront
encore, avant d’y parvenir, de toute la quantité 2 N"/ 7 , comprise
entre leur point d’incidence i" et la perpendiculaire menée du
point d’émergence i' sur le carton. Or, cette quantité est facile à
évaluer; car, à cause du parallélisme des deux surfaces de la
lame, les rayons émergens reprennent la même direction qu’ils
avaient après leur réflexion en R ; ainsi l’angle N"ïi n est égal
à r. De plus, nous avons appelé Д la distance IF; la valeur
de a NV' sera donc 2Atangr, à quoi l’on peut substituer
йДзтг, à cause de la petitesse de l’angle r. Ajoutant cette
quantité au diamètre précédent de l’anneau qui était 2 17
ou 2 Çe -f- —^ sinr, son diamètre sur le carton deviendra
2 ^ + e+ 0 s inr, ou |(д + е-Ъ ") \У ~~‘
Jusqu’ici nous n’avons considéré qu’un seul rayon incident
infiniment mince dirigé suivant l’axe FIR , perpendiculairement
au miroir et à la lame interposée. Maintenant si nous en vou
lons supposer un nombre quelconque, qui diverge eoniquement
à partir de l’ouverture F, il faudra placer le miroir de manière
que son centre de courbure coïncide avec le sommet du cône
réfracté que ces rayons forment après avoir traversé la lame ,
fig. 4З. En effet, si le miroir est ainsi disposé , il est clair que
tous les rayons tomberont perpendiculairement sur sa surface ,
comme le premier que nous avons considéré tout-à-l’heure.
Chacun d’eux formera donc ses anneaux à p^trt, conformément
aux lois que nous venons d’établir, avec les seules modifica
tions dépendantes de l’inégalité des distances comprises entre
le miroir et la lame, sur leurs différentes directions. Si donc
ces inégalités sont peu considérables, comme cela aura lieu
Томе IV. *4
