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pour lequel on peut supposer sensiblement n=i; que la 
plaque parallèle soit une couche d’eau liquide, pour laquelle 
ri — i ,336. Ces valeurs, substituées dans la formule, donneront 
/z"=:i,5o8; ce qui est le rapport de réfraction d’un grand 
nombre de crowns. M. Brewster a vérifié ce résultat par l’ex 
périence , en étendant une couche d’eau sur un verre de cette 
espèce, et il a en effet trouvé que l’image réfléchie sur le verre 
allait de plus en plus en approchant de la polarisation com 
plote , à mesure que le rayon incident s’inclinait sur la surface 
supérieure de la couche d’eau. 
M. Brewster a présenté sa loi sous une forme géométrique 
trop élégante pour la passer sous silence. Nous la déduirons 
de notre formule. Lorsque la lumière passe du milieu n dans la 
substance nous avons vu que la polarisation s’opère à la 
première surface de cette substance , sous l’incidence 0, telle 
qu’on ait 
ri n . 
tang 6 = -— , ou cos 6 — —- sin 0. 
n n 
Or, dans ce cas, la portion du rayon qui pénètre la substance 
s’y réfracte sous un angle 0,, tel qu’on ait 
• n . 
sm 0, = —- sin 6, donc sin 0. = cos 0 et 0. 0 = qo°. 
n 
Pour voir ce que ce résultat signifie , soit, fig. ii , AB la 
surface réfléchissante , NF sa normale, SC le rayon incident, 
CR le rayon réfracté , et C S' le rayon réfléchi, formant aussi 
1 angle 6 avec la normale ÏÏN'. D'après notre formule, les 
angles S'CN , RCN', pris ensemble , valent un droit ; donc 
1 angle supplémentaire S^R est aussi droit ; c’est-à-dire que , 
sur toute surface réfléchissante , Vangle cle la polaiisation com 
plète est celui sous lequel le rayon réfléchi est perpendiculaire 
au rayon réfracté. Dans le cas où la substance est infiniment 
réfringente, le rayon incident, même celui qui vient parallèle 
ment à la surface d’incidence, est plié suivant la normale IN'; 
alors l’angle de polarisation n’a lieu que quand le rayon réfléchi 
est aussi parallèle à cette même surface. Au contraire , quand