PRODUITE PAR LES CORPS CRISTALLISES.
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45° = i , c’est-à-dire, quand l’axe de la lame mince fera un
angle de 45° avec le plan du méridien : ce sera alors le maxi
mum d’intensité du rayon extraordinaire. Quand on aura
i=o on i — qo° , le rayon extraordinaire s’évanouira, et
F 0 devenant O -f- E , toute la lumière transmise sera polarisée
en un seul faisceau blanc ordinaire : en continuant à faire tour
ner la lame , les mêmes phénomènes se reproduiront par ordre
dans tous les quadrans. La séparation des teintes O et E sera
complète dans les azimuts 45°, 135°, 225°, 3i5°: générale
ment les teintes d’une même image redeviendront les mêmes
quand on changera i en go° -f- i, c’est-à-dire , dans des posi
tions rectangulaires.
La position de i — 45° est remarquable par les phénomènes
qu’elle présente : plaçons y l’axe de la lame , et laissant et quel
conque y nos formules générales deviendront,
F 0 — O cos 2 et -f- E sin 2 et
F e = O sin 2 « -f- E cos 2 et.
F 0 et F e , contenant alors des molécules de O de E, offriront
des mélanges de ces deux teintes en proportions différentes,
à mesure qu’on tournera le rhomboïde de spath calcaire, ce
qui fera varier et. La séparation des teintes et leur opposition
seront à leur maximum quand on aura et — o, ou « — 90° ;
c’est-à-dire , quand la section principale du second cristal de
viendra parallèle ou perpendiculaire au plan du méridien ; et,
au contraire , le mélange des teintes sera complet dans la posi
tion intermédiaire, c’est-à-dire, quand la section principale
du second cristal fera avec le méridien un angle de /¡5°, ce qui
donne
O + E O -f E
cos 2 « = sin 2 * x= I ; F — —1— : F e = —ï— .
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Dans cette position, les deux images sont donc blanches et
d’égale intensité, comme si l’on n’avait pas interposé la lame
mince. Je n’ai considéré que le premier quadrans ; mais les
mêmes phénomènes se répètent également dans tous les autres.
Cette égalité , ou, pour mieux dire , cette identité des deux
images, est facile à vérifier par l’expérience : quand on a placé
