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PRODUITE PAR LES CORPS CRISTALLISÉS. 333 
de manière qu’il devienne parallèle ou perpendiculaire au mé 
ridien. En effet, dans ces positions, la lame ne déviant point 
les axes des molécules lumineuses, le prisme rhomboïdal doit 
les résoudre en deux images blanches. 
Les quatre autres racines , dans lesquelles i dépend de «, 
nous apprennent qu’on aura encore des images blanches lors 
que l’axe de la lame mince coïncidera avec la section principale 
du second cristal, ou lui sera perpendiculaire ; par consé 
quent , si, après avoir disposé la lame de cette manière , on la 
fixe au second cristal , on pourra les tourner ensemble dans 
tous les azimuts , et l’on aura toujours deux images blanches ; 
en effet, avec i — * , les intensités des deux rayons deviennent 
F 0 = (0 + E)cos a «, F e = (0-t-E) sin 2 «; 
ce qui indique deux images blanches ; et les mêmes que l’on 
obtiendrait par la seule action du second cristal, si la lame 
mince n’existait pas. Tous ces résultats sont très-exactement 
confirmés par l’expérience, comme je m’en suis assuré. 
Si l’on veut analyser le rayon transmis , en se servant d’une 
glace dont le plan de réflexion soit situé dans l’azimut a , il n’y 
a qu’à considérer O et E comme représentant les proportions 
de chaque faisceau coloré que la glace réfléchirait isolément, 
si son plan d’incidence était tourné successivement dans la di 
rection des axes de chacun d’eux. Alors , d’après la page 258 , 
l’intensité du rayon réfléchi, composé de deux faisceaux , sera 
(a) F 0 — O cos 2 « -f- E cos a ( 2 i—«). 
Formule , qui convenait précédemment au rayon ordinaire. 
Supposons, par exemple, que l’on mette le plan de réflexion 
dans l’azimut de go°, ce qui est la position convenable pour 
laisser passer librement la teinte O à travers la glace. En fai 
sant u ~ go® dans notre formule, elle donnera 
F 0 = E sin 2 a i ; 
ce qui montre que le rayon réfléchi par la glace sera toujours 
composé de la seule teinte E , dont l’intensité, d’abord nulle , 
avec l’azimut i, atteindra son maximum, quand i sera égal à 
45 n , et deviendra nulle de nouveau , quand i sera égal à 
Tome IV. 21*