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DES MOLECULES LUMINEUSES. ^ Q 3 
Maintenant, la première lame laisse une partie de la lumière 
qui la traverse dans la direction de sa polarisation prirAitive, 
c’est-à-dire dans l’azimut zéro ; et elle polarise le reste dans 
l’azimut 2 z. Ces deux faisceaux , que nous pouvons séparer 
par la pensée , tombant ensuite sur la seconde lame, y éprou 
vent des effets analogues : une partie de la lumière qui était 
restée dans l’azimut zéro y restera encore ; une autre partie 
sera amenée par l’action de la seconde lame dans l’azimut 2 i'. 
Le reste de la lumière a été polarisé par la première lame dans 
l’azimut 2 i t une portion y restera encore; mais une autre 
partie sera polarisée de nouveau par la seconde lame. Pour 
savoir dans quel sens s’opérera cette polarisation, il faut con 
naître l’angle que la précédente fait avec l’axe de la seconde 
lame. Or, celui-ci est placé dans l’azimut z', la première po 
larisation avait lieu dans l’azimut 2 i ; par conséquent elle 
forme avec l’axe de la seconde lame un angle égal à i' — 2 i : 
sa nouvelle direction l’amènera de l’autre côté de cet axe a 
la même distance, c’est-à-dire dans l’azimut ¿' + i' — ui 
ou 2 ( i' — z) ; il pourra donc y avoir en tout , et il y aura 
en général , quatre directions de polarisation dans les azi 
muts o, 2/, 2/', 2 ( i"—• i ). Si l’on analyse la lumière 
émergente avec un rhomboïde de spath calcaire dont la section 
principale soit dirigée dans l’azimut o, chacun de ces faisceaux 
donnera deux portions de lumière ordinaire et extraordinaire; 
de sorte qu’en représentant leurs intensités par des coefficiens 
indéterminés A A, A 2 A 3 , qui devront être tout-à-fait indé- 
pendans dez, la loi de la polarisation fixe donnera ces deux 
valeurs pour les intensités des deux rayons ordinaire et extraor 
dinaire : 
;F 0 = A -{- A r cos 2 2z'-f- A 2 cos 2 2i' -{- A 3 cos 2 2 («' — z), 
Le = A, sin 2 2Z -j- A 2 sin 2 2z ' -f- A3 sin 2 2 (z'—z). 
Nous faisons ici abstraction de la lumière blanche perdue par 
la réflexion; elle ne nous intéresse point dans cette recherche. 
Substituant au lieu de i' — z sa valeur constante zz, il vient 
F 0 — A. -J- A r cos 2 2 z -f- A 2 cos 2 2 ( z -j- a) -f- A 3 cos a 2 a, 
P = A, sin 2 2 z -J- A a sin 5 2 (z-j- u) -j- A 3 sin 2 2 a.