446 THÉORIE DES OSCILLATIONS 
lame, et qu’elles commenceront à ressentir l’influence de la 
cristallisation. Maintenant, dans le plan de la lame, menons la 
ligne CA à 45° sur CT, pour représenter son axe de cris 
tallisation , et examinons quel sera l’état des molécules lumi 
neuses quand elles se présenteront à la seconde surface de la 
lame potir en sortir. Il y en aura une partie qui auront repris 
leur polarisation primitive, celles-là auront leurs axes de 
polarisation dirigés suivant CX, c’est-à-dire perpendiculaire 
ment à C T. Quand elles parviendront à la seconde surface de 
la lame , elles y éprouveront les mêmes effets que si elles 
tombaient sur un morceau de verre, ou , plus exactement, sur 
la première surface de la lame elle-même. Or , d’après l’azimut 
d’incidence et l’inclinaison que l’on a choisis, elles se trou 
veront alors tournées, et inclinées de manière qu’elles seront 
tout-à-fait inaccessibles à ce genre de réflexion , de même 
qu’elles l’avaient été en arrivant à la première surface : elles 
sortiront donc encore librement, par la seconde surface, 
comme elles étaient entrées par la première ,et par conséquent 
aucune de ces molécules qui composent le faisceau CX n’en 
trera dans la lumière réfléchie. 
Considérons maintenant les autres molécules qui ont perdu 
leur polarisation primitive , et qui composent le faisceau CX' ; 
celles-ci ont amené leurs axes de polarisation à 4à°de C A. Ainsi, 
puisque l’angle X C A est de 43°, elles sont dirigées suivant C T, 
c’est-à-dire , dans le plan d’incidence même. Or, ces molécules 
n’échappent point à la réflexion de la seconde surface ; au 
contraire , elles sont dans la situation la plus favorable 
pour la subir; mais de plus, celles d’entre elles qui l’éprouvent 
cessent tout-à-fait leurs oscillations, et même elles perdent 
momentanément toute tendance à les continuer , parce que , 
sous l’incidence qu’on a choisie , elles sont complètement pola 
risées par la force réfléchissante de la seconde surface qui 
les renvoie suivant CT. Elles rentrent donc dans la lame, 
comme ferait un rayon fixement polarisé qu’on introduirait, 
avec ces conditions, par derrière sa surface, c’est-à-dire, 
comme le rayon incident lui-même y était entré d’abord, sous