45a THÉORIE DES OSCILLATIONS 
aucune réflexion à la première surface de la première plaque ; 
toute la réflexion s’opéi'ait à sa seconde surface; et la lumière 
ainsi modifiée, traversant ensuite la seconde plaque rectangu 
laire sur l’autre, serait divisée par le prisme de cristal en deux 
faisceaux dont les teintes ne seraient point affaiblies par un 
mélange de lumière blanche ; mais alors , il est visible que l’on 
retombe sur la disposition d’appareil que nous avons décrite 
plus haut, page 44^ •> dont les effets se sont trouvés con 
formes à ce que la théorie indiquait. 
J’ose croire que les résultats que je viens d’exposer sont assez 
nombreux et assez d’accord avec la théorie des oscillations 
pour l’établir avec quelque certitude , quand même cette 
théorie ne serait pas déjà l’expression simple et rigoureuse des 
phénomènes qui ont lieu sous l’incidence perpendiculaire, 
comme je l’ai déjà remarqué plus haut ; mais ce qui prouve 
qu’elle en est véritablement l’expression simple, c’est l’accord 
parfait des phénomènes avec toutes les conséquences qu’on en 
déduit. 
Jusqu’ici je n’ai examiné que la direction de la polarisation 
produite par les plaques sous les diverses incidences; je viens 
maintenant à la considération des teintes, qui, ainsi que je l’ai 
déjà dit plusieurs fois, suivent des lois absolument indépen 
dantes des intensités. Pour commencer par un cas simple, ne 
considérons d’abord que deux lames ou plaques A et B, dont 
la première, A , soit perpendiculaire au rayon incident, et la 
seconde , B , inclinée sur ce rayon d’une manière quelconque. 
Alors l’action de A sera constante, et celle de B pourra se 
calculer d’après la table que nous avons construite page 38o. Il 
ne restera plus qu’à composer les effets de ces actions , suivant 
les mêmes règles que nous avons déjà suivies page 4 10 ? pour les 
lames superposées, et l’on aura les teintes produites par le 
système. 
Par exemple, si les axes des deux plaques sont croisés dans 
des plans rectangulaires , la teinte E, que le système enlève à 
la polarisation primitive, sera donnée par la différence des 
deux actions réduite à l’échelle de Newton; c’est-à-dire qu’on 
aura E = B — A ,