THEORIE DES OSCILLATÎOXS 
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cristal de roche, parallèles à l’axe. Nous le pouvons d’après les 
résultats que nous a donnés le sphéromèlre. Nous avons vu 
que 25o parties de cet instrument valent en millimètres 0,56466, 
ou, ce qui revient au même, 1000 valent a mm ,25864- T* 31 ' 
conséquent chaque millimètre vaut un nombre de ces parties 
1000 
ou 442,7443> Or, nous avons trouvé que 
quatre de ces parties , formées ainsi par la chaux sulfatée ou le 
cristal de roche, en valent une de la table de Newton ; par con 
séquent une épaisseur d’un millimètre de ces cristaux, taillée 
parallèlement à l’axe, vaudra en parties de la même table 
X{442,7443) ou 110,6861. Si l’on divise par ce nombre celui 
que nous avons trouvé tout à l’heure pour le spath d’Islande, 
le quotient exprimera le rapport des épaisseurs qui donneraient 
la même teinte E dans ces deux substances. Or le nombre ainsi 
obtenu est 17,867 , presque exactement égal à celui que nous 
avait donné la variation du carré de la vitesse extraordinaire, 
et aussi presque le même, mais plus sûr que celui que nous 
avions déduit des expériences faites sur des lames rliomboïdaies. 
Cet accord remarquable me semble une confirmation frappante 
de la théorie. 
Il suit de là qu’en parlant du seul rapport 17,75, donné par 
la comparaison des carrés des vitesses extraordinaires , dans les 
deux substances, on aurait pu prédire et retrouver exactement 
tous les diamètres des anneaux observés à travers notre plaque , 
dans les circonstances assignées. En effet, sachant que 1 milli— 
mètre de chaux sulfatée parallèle à l’axe vaut noP,6o6i de la 
table de Newton , il n’y a qu’à multiplier ce nombre par 17,70 , 
et l’on aura la valeur d’un millimètre de spath d’Islande en par 
ties de la même table , qui sera 1964,678 ; puis multipliant 
encore ce produit par o,3,5, nombre de millimètres que con 
tient l’épaisseur de notre plaque , on aura 46170 pour la valeur 
de e qui lui correspond. Ce nombre étant substitué dans ¡’expres 
sion de B., il viendra