THEORIE DES OSCILLATIONS 
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De là, à l’aide du facteur 1964,678, on tire, 
e ' 
i re plaque A.. . D -f- D’ ~f - = 410,78 e = <20782,00 
n 
€ 
2 e plaque B... D -f- D' -} = 4 I 3 Î 55 e = 7x44s^7• 
si l’on substitue ces données dans l’expression générale de R, 
et qu’on achève le calcul pour les trois premiers ordres de rouge, 
on trouve les diamètres suivans, que j’ai rapprochés à l’ob 
servation. 
moi iioa s anu 
Désignation 
des 
teintes observées. 
Plaque à. 
Diamètres ries anneaux en 
millimètres , 
Plaque B. 
Diamètres des anneaux en 
millimetres , 
calculés. 
observés. 
>b eiez aliei 
calculés. 
observés. 
njm 
mm 
mm 
mm 
Rouge I er ordre.. 
39,52 
37 
67,78 
68 
Rouge 2e ordre.. . 
54,89 
55 
94,14 
95 
Rouge 3 e ordre... 
73,89 
68 
non observé. 
. . 
On voit qtie le calcul suit fidèlement l’observation ; et l’ac 
cord paraîtra encore plus satisfaisant , si l’on considère la 
difficulté de prendre ces mesures, ainsi que toutes les petites 
causes d’erreurs dont les résultats peuvent être influencés. 
Dans les exemples précédens , nous avons calculé les grands 
axes des anneaux , d’après l’observation de leur teinte E ; mais 
réciproquement, si l’on se donne à volonté le demi-grand axe R 
d’un des anneaux sur le disque de verre où la polarisation 
s’opère, la formule fera connaître E, c’est-à-dire la valeur de 
la teiqte de cet anneau en parties de la table de Newton, d’où 
l’on conclura ensuite sa couleur, d’après la même table. 
Si l’on considère la teinte E en elle-même et au moment où 
les rayons sortent de la plaque pour aller vers l’œil, son inten 
sité est constante sur toute la circonférence de chaque anneau, 
et elle y est formée d’un certain système de molécules lumi 
neuses , que l’on peut déterminer d’après la composition que la 
' '°* 3 «OiJase m aup aigus'! isq enongxiàfo