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PROPAGATION DE LA CHALEUR 
CHAPITRE IV. 
Lois de la propagation de la Chaleur dans les 
Corps solides. 
.Lorsqu’une barre métallique est plongée par un de ses bouts 
dans un milieu plus chaud que l’air qui l’environne , par exem 
ple , dans le feu d’une forge ou dans un métal en fusion , tout 
le monde sait que la chaleur ne se transmet pas instantanément 
à son autre extrémité; elle ne s’y fait sentir qu’après un temps 
plus ou moins long , qui dépend de la nature et des dimen 
sions de la barre. Essayons d’analyser cet effet. 
Pour cela , considérons, iig. 65, une barre cylindrique in 
définie AB , assez mince pour que tous les points d’une quel 
conque de ses sections transversales puissent être censés avoir 
à chaque instant une température commune ; et supposons le 
bout A en contact avec une source constante de chaleur qui 
agisse immédiatement sur lui seul, le reste de la barre étant 
préservé de son rayonnement par des écrans polis. Ces dispo 
sitions faites , la chaleur commencera à se propager progressi 
vement de A vers B , à travers la matière de la barre ; et si l’on 
distribue en diverses parties de sa longueur des thermomètres 
dont la boule soit logée dans des trous percés dans le métal 
même, et remplis de mercure, pour rendre le contact plus 
intime, on verra ces thermomètres monter successivement, à 
commencer par ceux qui sont les plus voisins de la source. 
Pendant ce mouvement, considérons dans la barre trois élé— 
mens cylindriques contigus, 'M , M, M' , assez minces pour 
pouvoir être considérés comme de simples points. L’élément 
intermédiaire M recevra à chaque instant de la chaleur de celui 
qui le précède , et en communiquera à celui qui le suit. Ainsi, 
en supposant les températures assez peu élevées pour que la 
toi observée par Newton soit encore admissible, le thermo 
mètre M devra, en vertu de cette seule cause, éprouver à la