DANS LES CO P. PS SOLIDES. 
quelconque de points , entretenus de même à une température 
constante. La même formule, donnée page 667, s’appliquera 
encore ; seulement il faudra déterminer ses constantes autre 
ment. Alors , quand la température sera devenue partout sta 
tionnaire , il faudra considérer chaqué' portion de la barre, 
comprise entre deux foyers consécutifs, comme une barre 
isolée qui serait entretenue par ses deux bouts à la température 
de ces foyers-là , et déterminer les constantes de manière à y 
satisfaire ; de sorte qu’il y aura autant de ces déterminations à 
faire qu’il y aura de pareilles portions à considérer. 
Supposons, par exemple, que (y) représentant toujours la 
température de l’air, Y-f-(y), Y, -J- (y) soient les deux 
températures extrêmes, pour une portion de la barre dont la 
longueur soit 2 l. Plaçons l’origine des æ au milieu de cette 
portion même, et comptons les positivement vers le bout 
auquel Y est appliqué. Enfin , pour simplifier les formules, 
dans toute l’étendue de la barre, et les conditions imposées 
donneront 
y —Y quand cr=i-\-l } donc Y = A io -m/ -f B io m/ ; 
y —Y, quand x~ — l, donc Y,= Aïo m/ -f-B io —n,/ . 
De là on tire, par l’élimination, 
Y 10—— Y 1 o ml 
Y, 1 o~ m/ — Y io ml 
10 s ‘ ml X o'“ ml 
JQ—2 ml îo 2I7 h y 
Pour déterminer d’abord le coefficient m, on commencera 
par observer l’état stationnaire de la chaleur dans cette barre, 
ou dans une autre de même nature et de même surface, en la 
chauffant seulement par un de ses bouts. Alors, si l’on a pris 
cette barre assez longue, cela rentrera dans le cas que nous 
avons examiné d’abord, m pourra donc être déterminé par 
cette expérience ; et connaissant aussiles nouvelles températures 
Y, Y, , on substituera leurs valeurs numériques dans les ex 
pressions précédentes. Le résultat indiquera celles qu’il faut at 
tribuer , pour ce cas, aux constantes A et B. Ensuite la formule