rf,2 CALORIQUE LATENT, 
poids i d’eau liquide dégage en se refroidissant de i°. La masse 
liquide m , en se refroidissant jusqu’à | (i-f-i'), dégagera 
m ' c ( ioo°—\ [i-j-i'J ). Si l’on ajoute ce résultat au pré 
cédent, la somme m' c'm' c ( ioo°—représen 
tera le calorique communiqué par la vapeur au calorimètre , 
et en vertu duquel la température de cet appareil sera élevée 
de t' — t degrés. Soit donc m la masse d’eau que celui-ci repré 
sente en y comprenant ses parois, la variation t' — t de tem 
pérature répondra à une quantité de calorique me (/'—t) y on 
devra donc avoir 
m c' m c [ ioo° — \ {t -f- t r ) ] — me (t' — t) , 
t c [ m (t' — t) — m' ( i oo° — | (t' -f- t) ] 
d’où c — ; ; . 
m 
Si l’on introduit dans le second membre de cette expression 
pour m, m\ t, t', leurs valeurs numériques relatives à chacune 
des expériences de Rumford, en prenant m égal à 2781 
grammes, on trouve : 
Première expérience c f — 568,484.c. i° 
Deuxième . . . c':=565,go6.c. i° 
Moyenne c'=567,i95.c. i°. 
C’est-à-dire, qu’un gramme de vapeur aqueuse, en se con 
densant à ioo° du thermomètre centésimal, dégage une quan 
tité de calorique 567 fois aussi grande que celle qui est néces 
saire pour élever de i° la température d’un gramme d’eau 
liquide ; ou bien encore, ce calorique pourrait échauffer d’un 
degré centésimal 567 grammes d’eau. J’ai laissé exprès le fac- 
îeur i° en évidence, pour que l’on vît bien que c' est exprimé 
en fonction du produit de c par i°. Par conséquent, si l’on 
voulait exprimer ce résultat en degrés d’une autre échelle, il 
faudrait le multiplier par la valeur d’un degré centésimal en 
fonction des nouveaux degrés. Par exemple, pour l’exprimer 
en degrés de Fareinheit , il faudrait le multiplier par ~, 
ou 1,8, ce qui changerait le facteur 667,195 en 1020,961. 
Ainsi, la quantité de calorique dégagée par un gramme de 
vapeur condensée à 212° du thermomètre de Fareinheit