aus mehrern Platten. 31 
Statt des untern Kupfers kann man nun auch beliebige andre 
Metalle in beliebiger Zahl und Folge unterlegen; das Kupfer wird 
durch wiederholtes Abheben stets merklich eben so starke negative El. 
an den Condensator überfuhren, als wenn cs blos mit dem Zink 
ohne Gegenwart jener andern Metalle in Berührung käme. Ueber- 
Haupt gilt das allgemeine, von mir durch vielfache Versuche nachge 
wiesene, Resultat, daß in allen Fällen, wo sich noch deutliche Anzei 
gen durch den Condensator erhalten lasten, die Elektricität, die durch 
Trennung sich berührender isolirter Metallplatten zum Vorschein 
kommt, stets der Beschaffenheit der direct getrennten Glieder 
entspricht, unabhängig dagegen ist von der Beschaffenheit der mit den 
getrennten Gliedern in Verbindung gesetzten Metalle. Auch findet in 
allen diesen Fällen dieselbe Abhängigkeit des Effects von der Berüh 
rungsgröße Statt, als da, wo blos zwei Platten sich berühren. 
Stellen wir aber jetzt den Versuch so an, daß wir das oberste 
Kupfer, Taf. VIII. Fig> 4, anstatt es vom Zink abzuheben, um 
seine El. an den Condensator übergehen zu lassen, an den Conden 
sator anbringen, während es auf dem Zink ruhen bleibt, 
so wird, wie oft man es auch solchergestalt anbringen mag, doch 
nicht die mindeste Spur von El. dadurch bemerklich gemacht werden 
können, gleichviel, ob das unterste Kupfer dabei isolirt oder nicht 
isolirt wird. In der That kann hier keine coudensirte El. frei wer 
den, weil keine Platten getrennt werden, es findet mithin blos die 
zuerst betrachtete Ausgleichung der gleichförmig verbreiteten Elektrici- 
täten Statt. 
Diese Ausgleichung würde auch in dem Fall noch allein Statt 
haben, wenn man die oberste Kupferplatte wegließe, und die kupferne 
Condensatorplatte direct mit dem Zink, das auf dem untern Kupfer 
. liegen bleibt, berührt, wenn gleich nach jedesmaliger Berührung das 
Zink von der Condensatorplatte getrennt wird, wofern man nur die 
Berührungsoberfiäche des Zinks mit der Condensatorplatte so klein 
einrichtet, daß kein in Anschlag kommendes Quantum condensirter 
El. durch Trennung dieser Berührungsoberflächen frei werden kann. 
Bleiben wir jetzt bei den Anordnungsarten des Versuchs stehen, 
wo der Einfluß der in den Platten condcnsirten El. nicht in Anschlag 
kommt, entweder weil die Platten ungetrennt bleiben, oder weil die 
Trennungsflächen zu klein sind, als daß die Quantität der von ihnen 
aus sich verbreitenden El. in bemerklichen Anschlag gegen die Quan 
tität der gleichförmig verbreiteten El. kommen könnte; und suchen 
die Gesetze für diesen Fall auf. 
Betrachten wir zu diesem Zweck eine Combination aus drei 
Gliedern, A, B, Z, Taf. Vlil. Fig*. 5, wo A, B, Z beliebige 
Metalle vorstellen können. Nun verbreitet sich die El., die B mit 
Z annimmt, auch gleichförmig (abgesehen von dem condensirtcn Theil 
der El.) über A und addirt sich oder subtrahirt sich hier zu derjeni 
gen El., die A vermöge seiner eigenthümlichen Berührung mit B