138 COURANTS ET FLUX ÉMANÉS d’üNE SOURCE CALORIFIQUE, 
Le flux sur un élément plan quelconque s’obtiendra en multi 
pliant ~(MR) par le cosinus de l’angle que fera avec MR la nor 
male à l’élément. Son expression sera très simple, pour deux 
sortes d’éléments plans, savoir, d’une part, pour ceux qui sont 
conjugués à l’axe d’asjmétrie MC ou qui constituent, le long de 
chaque ellipse comme EQE', une mince zone traversée par un 
tourbillon conique élémentaire de chaleur, d’autre part, pour les 
éléments isothermes ou appartenant à l’ellipsoïde de paramètre r. 
245. Débit calorifique d’un tourbillon élémentaire. — Considérons 
d’abord les premiers. Si l’on y appelle û la distance, à la source M, 
du plan de la zone elliptique dont il s’agit, contiguë à l’ellipsoïde 
de paramètre r, la distance analogue pour le plan parallèle mené 
en Q vaudra évidemment ~; et comme ce sera la projection de MR 
sur la normale aux éléments plans considérés, le cosinus de l’angle 
cherché sera — On aura donc comme expression du flux - • 
Ai nsi, le flux traversant chaque étroite zone elliptique, sec 
tion plane d'un tourbillon élémentaire conjuguée ci l'axe 
d'asymétrie, est uniforme sur toute l'étendue de la zone et 
simplement proportionnel (par unité d'aire) ci la distance clu 
plan de la section à Ici source, pour toutes les zones contiguës 
à un même ellipsoïde isotherme. 
246. Débit calorifique d’un élément de surface isotherme. — 
L'expression du flux est précisément la même, c’est-à-dire en 
core ^ y » et variable comme la distance o clés plans des élé 
ments ci Ici source, pour les divers éléments superficiels d’un 
ellipsoïde isotherme. Car la distance, à l’origine M, du plan tan 
gent mené en (x,y, z) : le long de MQ, à l’ellipsoïde r= consl., 
est, comme on sait, 
tandis que les cosinus directeurs de la normale sont respecti-