DANS LES COURANTS FLUIDES DUS A LA CHALEUR. 
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gaiement chauffés, un mode de distribution pareil des excès 
de température, c’est-à-dire des valeurs de ces excès exprimées, 
aux points homologues de tous, par une même fraction ou pro- 
portion <];(£, T), Ç) de réchauffement moyen donné a de la 
surface. 
Le système d’équations (23) et (20) devant déterminer 0, U, 
V, w, n en fonction de £, ïj, Ç, il suffira de substituer, dans ses 
intégrales, à ces huit nouvelles variables, leurs expressions tirées 
de (21), pour avoir cinq relations, de la forme 
On voit que, si l’excédent a de température des corps consi 
dérés reçoit différentes valeurs, les vitesses u, u, w du fluide 
seront, aux points homologues de l’espace entourant ces corps, 
proportionnelles à la racine cubique a z de cet excédent; et qu’une 
même fonction 0 de celui-ci sera prise, en ces points homo 
logues, par le fluide y effectuant son passage. 
264. Ce qui résulte de ces lois pour les flux calorifiques de con 
vection émanant de la surface du corps. — Le flux F de chaleur 
fourni au fluide dans l’unité de temps par l’unité d’aire d’un quel 
conque des corps, égal à celui que la couche fluide contiguë com 
munique au liquide ou au gaz plus éloigné du solide, aura, comme 
on sait, l’expression 
En y introduisant les nouvelles variables et fonction Ç, 0, 
on aura donc 
(27) 
Aux points homologues des surfaces /(£, tj, Ç) = 0 limitant les 
corps considérés, les cosinus directeurs A, p, v et les dérivées 
d& a, _ 
d ,t - i) ont meraes valeurs respectivement. Donc, le flux de