DES MOLÉCULES PONDÉRABLES AU MOUVEMENT VIBRATOIRE DE L’ÉTHER. 269 
grande encore la part de l’incertain, j’essaierai d’en compléter ici 
l’exposé ébauché dans les III e et IV e Leçons (t. I, p. 29 à 73), en évi 
tant d’ailleurs le plus possible les développements d’Analyse qui ren 
treraient dans la théorie générale de l’élasticité et ceux qui, se 
rapportant au détail des phénomènes, appartiendraient plutôt au 
cours même de Physique. 
2. Résistance de la matière pondérable au mouvement vibra 
toire de l’éther, dans les corps transparents, et équations indéfinies 
approchées du mouvement lumineux. —11 résulte des considérations 
exposées au n° 32 (t. I, p. 65) que, dans les corps transparents en repos, 
les molécules pondérables, entraînées par l’éther, exécutent des oscil 
lations incomparablement plus étroites que les siennes. D’où il suit 
que le mouvement vibratoire relatif de l’éther par rapport au corps se 
confond sensiblement avec son mouvement absolu. On a vu aussi 
(n°29, p. 58) que la résistance opposée par chaque molécule pondé 
rable à l’éther ambiant doit, à raison de la brièveté extrême des vibra 
tions, dépendre surtout des accélérations relatives des deux espèces de 
matière, comme celle qu’oppose aux oscillations assez courtes d’un 
(luide tout corps solide immergé, mais avec des coefficients incompa 
rablement plus grands (t. I, p. 59) dus à ce que la molécule rompt 
ici, en quelque sorte, un solide et non un fluide. 
D’ailleurs, les trois accélérations relatives, suivant les axes, des deux 
espèces de matière, accélérations appelées X 
d~ ,x 0 
dt 2 
Y — 
dt 2 
Z 
d 2 z 
dt 
Y’ dans la Note précédente (p. 207), seront à très peu près 
£ c p „ (p. £ 
—-, —-, ——-, où T), s désignent les trois composantes du déplace 
ra 2 dt- dt 2 
ment vibratoire général de l’éther dans la région (rv,y,z). Par suite, 
les formules (25) de cette Note, où il faudra changer les signes de R x , 
Rj, R-pour qu’elles désignent les résistances totales opposées suivant 
les axes par la molécule à l’éther, et non plus les impulsions contraires 
de l’éther sur la molécule, donneront des expressions de la forme 
(1) 
R r == — m 
R y = — m ( f' 
R, 
dt 1 
Ht* 
dt 1 
d 1 7) 
dt 1 
d 2 7) 
HT 1 
, d 1 7) 
dt 2 
~r~ 0 —- 
dt 1 
, d 1 Ç 
-t- d -r-y 
dt 1 
+ ° dt 1 
La masse m d’éther déplacée par la molécule est le produit du