284 ÉQUATION DU VIRIEL DANS LE MOUVEMENT LUMINEUX; ÉGALITÉ DE LA 
petites vitesses, imprimées aux atomes de l’éther dans leurs situa 
tions mêmes de repos ou d’état naturel. Or, si ces vitesses sont 
choisies, comme on l’admet, de manière à amener les déformations 
rendant négatif le potentiel <t>, celui-ci s’éloignera de zéro en décrois 
sant, et l’ensemble des deux premiers termes de (8"'), dès lors tenu de 
grandir, ou de s’écarter de son minimum nul, impliquera générale- 
,, , • d(q, T), Ç) . , , . 
ment I existence de vitesses ;—— croissantes en valeur absolue. 
dt 
Ainsi, le mouvement pourrait s’accélérer, à partir des situations 
d’équilibre : circonstance évidemment inadmissible dans un corps ou 
milieu quelconque parvenu à un état durable. 
On est donc conduit à admettre que la condition (8 ff ) se trouve réa 
lisée dans tous les corps. Alors les petits ébranlements, quels qu’ils 
soient, écartant de son minimum zéro le troisième terme de l’équa 
tion (8'"), l’astreignent à grandir, aux dépens de la somme des deux 
premiers termes; et cette somme, en décroissant, entraîne la réduc- 
J . d(%. 7), s) T ...... 
tion des vitesses—— L i Le mouvement est ainsi ralenti : il est 
dt 
même, vu l’extrême petitesse admise de G, complètement enrayé, 
avant que les déplacements ij, t], K et, par suite, aient pu devenir 
sensibles. 
10. Application du théorème du viriel au mouvement vibratoire 
de l’éther des corps transparents. — Nous plaçant, pour simplifier le 
langage, dans l’esprit de la théorie de Fresnel, assimilons l’énergie 
potentielle des résistances de la matière pondérable, où figurent des 
carrés et produits de vitesses, à une demi-force vive, en l’appelant la 
demi-force vive fictive de l’éther; et considérons d’ailleurs le cas 
général d’un corps transparent hétérogène, où cette énergie actuelle 
fictive sera exprimée par le terme J* -U dm, U y désignant le sexti- 
nome (a) (p. 277). Alors le théorème de Mécanique dit du viriel, 
appliqué convenablement, donnera, du moins pour les vibrations lu 
mineuses les plus étudiées, qui se font par ondes approximativement 
planes dans des étendues restreintes, une relation simple entre 
l’énergie potentielle élastique et l’énergie actuelle totale, somme de 
dt\ z dt-' 
dt 2 + dt 1 
la demi-force vive réelle 
dm et de la demi- 
, Ç P ( 
J 2 V dr- 
force vive fictive f £ U dm. 
La formule de ce théorème s’obtient, quand il s’agit de mouve-