XXVI
TABLE DES MATIÈRES
Huitième Partie. — Propagation d’un pinceau de lumière dans un milieu
hétérogène; principe de Fermât.
Pages.
78. Principe de Fermât sur l’économie du temps, dans la transmission du
mouvement lumineux à travers un milieu hétérogène : nécessité
d’en justifier l’emploi /|g5
79. Recherche de ce que devient un système d’ondes planes, dans un milieu
transparent à couches planes et parallèles ¿¡98
80. Et, d’abord, ondes à vibrations normales au plan d’incidence Soi
81. Ondes à vibrations parallèles au plan d’incidence 5o3
82. Ondes à vibrations polarisées dans un azimut quelconque 607
83. Étude d’ondes planes limitées latéralement 607
84. Et, d’abord, ondes limitées, à vibrations normales au plan d’incidence 5og
85. Ondes limitées, à vibrations parallèles au plan d’incidence 5i2
86. Ondes limitées, à vibrations polarisées dans un azimut quelconque:
conservation approchée de leur force vive, suivant le sens qui leur
est normal 5i5
87. Passage au cas où les surfaces équiréfringentes ne sont plus parallèles:
le principe de Fermât s’y trouve justifié, du moins pour les milieux
isotropes 521
88. Extension du principe de Fermât au mouvement relatif de la lumière,
dans un corps animé d’une translation rapide 5u3
Neuvième Partie. — Transmission des mouvements non pendulaires, dans les
cas les plus simples de non-homogénéité de leurs équations aux dérivées
partielles.
89. Sur les petits mouvements non pendulaires de l’éther, dans les plus
simples des cas où leurs équations ne sont pas homogènes 53i
90. Intégration de ces équations, dans le cas de deux coordonnées y, z, ou
de trois variables y, z et t, par l’introduction d’une variable indé
pendante x supplémentaire 534
91. Réduction que comporte l’intégrale, quand le mouvement ne dépend
que d’une seule coordonnée 536
92. Même procédé, mais appliqué d’une autre manière, qui réussit pour un
nombre quelconque de dimensions ou de coordonnées 538
93. Identité nécessaire des résultats obtenus par les deux voies suivies,
dans les cas de moins de trois coordonnées 54o
94. Vérification de cette identité 544
95. Conséquences physiques les plus simples de l’intégration effectuée : pro
pagation uniforme du front de l’onde 547
96. Calcul direct et simple de cette propagation du front ou de la tète de
l’onde 548
97. Lenteur du rétablissement de l’équilibre après le passage d’une onde
isolée, surtout quand elle résulte d’une impulsion 552
Cas d’une résistance proportionnelle au déplacement (Note) 556
98. Complications à l’arrière de l’onde, dues à la non-homogénéité de
l’équation du mouvement; conséquences qui en résultent au point de
vue de la netteté des sensations 557