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RÉFLEXION ET RÉFRACTION CRISTALLINES :
peine, dont l’ensemble se confond avec la trace actuelle de Fonde gé
nératrice incidente sur la surface séparative.
36. Réflexion, sur un cristal uniaxe, d’un rayon à vibrations
parallèles au plan d’incidence, quand ce plan contient l’axe du
cristal. — Parmi les applications variées de la théorie précédente qui
ont subi, toujours victorieusement, le contrôle de l’observation, je
choisirai, pour m’y borner, celle qui paraît la plus intéressante, en ce
qu’elle confirme le fait de la perpendicularité de la vibration au rayon
lumineux, plutôt qu’à la normale à l’onde, et tend bien, par suite, à
changer en quasi-transversalité, dans les cristaux biréfringents, la
transversalité exacte des vibrations, plus simple en apparence, admise
par Fresnel dans des milieux quelconques. C’est le problème de la
réflexion, sur un cristal uniaxe, d’un rayon extérieur à vibrations
parallèles au plan d’incidence, dans le cas où ce plan contient l’axe
optique du cristal et a complètement, pour le phénomène, le rôle
d’un plan de symétrie.
Le rayon réfléchi ( unique à raison de l’isotropie du milieu exté
rieur) devant, dès lors, se trouver contenu dans le plan d’incidence,
comme le rayon réfracté fourni par chaque nappe de la surface d’onde
du cristal, et les vibrations de tous ces rayons devant de même, par
raison de symétrie, lui être parallèles, ou n’avoir aucune composante
suivant les z, c'est-à-dire dans le rayon réfracté ordinaire, celui-ci
sera nul. Et l’on pourra réduire Fonde courbe du cristal à l’ellipsoïde
d’IIuygens ou même, pour ne pas sortir du plan d’incidence, à son
ellipse méridienne contenue dans ce plan, suffisante pour y construire
la trace de Fonde plane réfractée extraordinaire.
Les déplacements ;, r t , suivant les x et les y, de l’éther du premier
milieu seront donc ceux du n° 32 que donnent les formules (10/4)
(p. 353), savoir, en appelant i ['angle d'incidence,
\ = sin t’[— f( t — Ix — ni y) -+- Q f(t + Ix — my )],
7} = cos i [4-f(t — Ix — ni y) -t- Q _/( t -+- Ix — ni y )].
D’autre part, si la vibration du rayon réfracté était dans le plan de
Fonde correspondante, ses deux premiers cosinus directeurs seraient
— sinij, cosij, puisque nous appelons i ï l’angle aigu que fait avec
les x positifs la perpendiculaire menée de l’origine à Fonde réfractée;
et les déplacements r tl de l’éther, dans le second milieu, seraient
— sinî*!, Stcosq. Mais ces cosinus sont, en réalité, —sin/ - , cosr,
r désignant F angle de réfraction, ou angle du rayon réfracté avec
les x positifs; car la vibration se fait perpendiculairement au rayon.
