AMPLITUDES ET PHASES DES DEUX COMPOSANTES DU RAYON RÉFLÉCHI. 3r5 
, . , , Lcosv 
teurs trigonometriques en k I t q= -x 
my 
dans tous les 
termes de ip, et, par suite, en particulier, dans la partie réelle 
de ces fonctions, qui, seule, constituera l’expression physique des 
déplacements. Or on voit qu’il est évanouissant, et, en même temps, 
que Y onde évanescente, dépendant des sinus ou cosinus de 
k t 
L cosv 
my 
se propage bien vers l'intérieur du milieu opaque (du côté des posi 
tifs), pourvu qu'on prenne la valeur (122) de l x avec son signe 
supérieur. C’est donc celui-là qu’il faudra adopter ( 1 ). 
,1 u> 2 Kü) 2 , 
Observons que les deux constantes — et —5- s expriment aisément, 
1 a\ a\ 
d’après (121), au moyen des valeurs L 0 et v 0 que prennent L et v sous 
l’incidence normale, c’est-à-dire quand i — o. Et alors le carré N 2 de 
l’indice de réfraction, c’est-à-dire le rapport —-j devient, vu ( 118) 
w ï 
et (121), 
(i?4) N 2 = ~ (1 — K /— 1) = Lf (cos2v 0 — \J— 1 sinavo). 
Les formules ( 121 ) et (120) donnent d’ailleurs 
03 4 
I tang2V 0 = IA, L 0 = 
(125) 
_ (Jü 4 / —— 
L 0 = — /1 -+- K 2 ; 
Ct\ 
L? sin 2Vq 
tang2V = j-z : 
Lì cos 2 v 0 — si 
T, T q Sm 2 Vp 
L- — Lq 
sin 2 V 
(') On voit aussi que les mouvements, dans le rayon réfracté évanescent, se 
trouvent à une même phase, en tous les points dont les coordonnées x,y, z véri- 
fient l’équation t x — my = const., car \ v -q„ ç, ne dépendront d aucune 
CO 
autre variable fonction de t que le premier membre de cette équation. Les ondes 
réfractées sont donc planes, normales à la direction dont les cosinus directeurs 
ont les mêmes rapports mutuels, et les mêmes signes, que 
L cosv 
, m, zéro), ou que (Lcosv, sin«, zéro); 
et leur vitesse de propagation, égale à l’inverse de i / —y, i" m2 i a l a valeur 
M ■, de l’ordre de ou de a v mais fonction de K et variable aussi 
\jl? cos 2 v -+- sin 2 i ^