3g 2 
EXPLICATION, SUR LES BASES POSÉES PAR M. POTIER, 
l x toj = cosr, — N, m — ? l’équation en Q obtenue donnera 
W, CO 
. ~ cosr— N cosí / X: N 
(153 ) O = 4- / -i — 
cosr -4- N COS l CO 
£ COCOj COS l cos r- 
e" sin 2 i 
ocoi N 
cosr 4- N cos i 
Cette expression n’étant évaluée, du moins avec sa petite partie 
en z, z', z", que pour les valeurs de i voisines de celle qui donne 
AT • • • • • , „ (N, i) - 
cosr=JM cosî et sint, cosî respectivement égaux a ■. on peut la 
remplacer par 
V/N 2 + j 
/ r,\ \ZN 2 4-(1, AT .. /—AN 
(i54) Q = —^— |(cosr—Ncosi)4-y — i — 
£ C0C0 t 4- 
N 
cocüi/ N 2 -t- i 
Si donc on a, pour la vibration incidente, 8 = cos A( t — Ix — ray)-, 
la vibration réfléchie sera 
8'= B cos [P -i- k(t -\-lx — my)\, 
à la condition de poser la double égalité 
(i55) 
B(cos[3, sin fl) = 
V/N 2 
2 N 
(cos r — N cos ¿), 
AN 
[-(■’ 
COCOj ■ 
N 
COCO! / N 2 
t] 
On voit qu’ici l’amplitude B de la vibration réfléchie aura, conformé 
ment à l’expérience, son minimum rapidement variable en sens 
inverse de la longueur d’onde (à cause du facteur A réciproquement 
proportionnel à la période), et, de plus, fonction, à l’indice N près, 
£ " 
des trois coefficients z, z'axi),, } propres à la couche de transi- 
COü>! 
tion, et non d’un simple coefficient spécifique de l’éther (appelé £ au 
numéro précédent), comme dans la théorie de Cauchy. 
Vu la valeur — de N, la nature de la couche de transition est repré- 
COj 
sentée en définitive, dans le phénomène étudié, par l’expression 
COCO! ■ 
COCO}/ CO 
COCOi 
ai 4- a\ 
équivalente, en raison des significations de e, z', z", à l’intégrale dé-