398 THÉORIE DE L’ENTRAÎNEMENT DES ONDES LUMINEUSES 
seuls, proviendront des résistances R^., R r , R-, et s’évalueront par la 
formule (107). D’ailleurs, divisons par ¡x; et observons que - ^ ^ ^ 
est le carré de la vitesse des ondes dans le corps en repos, appelée 
ici ^ j mais que — est le carré w 2 de la vitesse dans l’éther libre : d’où 
il suit que 
seront 
• Les équations du mouvement vibratoire 
№ 
(i58) 
cl 3_ 
clt' 2 
A 2 î 
I 
P 
d* I 
dx dt 
V r 
d'-\ 
dy dt 
V, 
d 2 \ 
dz dt 
d0_ 
dx 
Cela posé, rapportons le mouvement à des axes mobiles, des x', y 1 , 
z r , parallèles à ceux des x, y, z, et animés d’une vitesse ayant les 
composantes V*^i — p)’ V r (^i — — A^j. Si x', /, s', 
1' désignent les nouvelles variables, on aura, pour transformer les 
dérivées de £, r n £, des relations comme 
I x' = X— \ x ( I— ~ ) t, 
(i5 9 ) J 1 y N 2 )'’ 
\ f = t, 
donnant les formules symboliques de dérivation 
( 160) 
d_ 
dx 
A. 
dx' 
A 
dy 
A 
dy' 
d 
dt ~ dt' (' N 2 ) ( Xx dx' 
V 
d_ 
dz 
d 
' dy' 
d 
dz' ’ 
_ y. A 
“ dz' 
Les trois premières montrent que les dérivées relatives aux coor 
données garderont leurs expressions. Quant à la dernière, si on l’ap 
plique deux fois successivement, toujours en négligeant les carrés et 
produits de V x , Y y , Y-, il vient 
d- _ dy_ _ / i_ \ / v d 2 i d 2 d 2 \ 
dt- dt' 2 2 \ N 2 / \ x dx' dt' y dy' dt' z dz' dt') ’