SUR LE MOUVEMENT VIBRATOIRE I)E l’ÉTIIER. 
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et de n dans M~, de \ dans M, et de Ç dans M*, de tj dans M* et de \ 
dans M y , seront respectivement égaux. Et l’on aura des expressions 
de la forme 
(197) M*= —a£ —fï] — cÇ, M r =—f$ —bij —dÇ, M 2 =-e| —d^-cÇ. 
La mise en compte de ces actions, qui vaudront pM*, pM y , pM 2 par 
unité de volume, se fera en ajoutant pM*, pM y , pM 2 aux seconds 
membres des équations (6) du mouvement (p. 272), où nous admet 
tons, comme on sait, que D'— D, E 7 — E, F' = F. 
Mais bornons-nous à l’étude des radiations simples, c’est-à-dire des 
mouvements devenus pendulaires, où chaque déplacement !j, yj, Ç est 
sensiblement de la forme P cos kt -+- Q sin kt, avec P, Q fonctions 
de x, y, z. Alors on a identiquement 
ou 
1 /72 £ 
k* ai 4 
1 d- 7] 
k 2 dt- 
_i d 2 ^ 
Id ~dt 2 
Y 
S 
Par suite, les nouveaux termes triples pM*, pM y , pM 2 des seconds 
membres des équations (6) auront exactement la forme des premiers 
ceux des premiers membres, ne feront que retrancher aux coefficients 
de résistance A, B, C, D, E, F les petites parties respectives 
proportionnelles au carré de la période vibratoire (ou au carré de la 
longueur d’onde dans le vide); car k est en raison inverse de cette 
période. 
Ainsi, rien ne sera changé aux Lois du mouvement, dans le cas 
d’une lumière simple. Mais les divers coefficients spécifiques expri 
mant les propriétés d’un même corps varieront un peu, et, en gé 
néral, inégalement, avec la période ou la longueur d’onde des 
radiations : ils comprendront, en effet, de petites parties propor 
tionnelles au carré de celle-ci. 
On appelle termes de Briot ces parties ou plutôt les termes, pro 
portionnels aux déplacements vibratoires, dont elles proviennent dans 
les équations du mouvement. Car Briot paraît avoir, le premier, 
remarqué ceux-ci, comme exprimant une action (qu’il annule d’ail- 
B. - II. 28