DANS LES MILIEUX TRANSPARENTS, ISOTROPES DISSYMÉTRIQUES. 5g5 
Remplaçons maintenant les binômes p.v'— vp.', ... par leurs valeurs (d), pro 
portionnelles à l, m, n. Le facteur qui y mulliplie l, m, n étant invariable le 
long du rayon et, par suite, donnant zéro comme somme des trois produits, par 
x, y, z, de ses dérivées respectives en x, y, z, on peut traiter ce facteur comme 
constant dans la quantité entre crochets, puis réduire le second terme, triple, 
de (d,) avec le premier et diviser enfin l’équation par le coefficient total, 
(i±gAw) (IV + [rp-' + vv'), 
du nouveau terme ainsi obtenu. Il vient alors, pour régir les variations du coef 
ficient I d’amplitude aux divers points, l’équation aux dérivées partielles 
(d 2 ) 
d.m I 2 d.n P 
dy " t ~ dz 
g-A-Py/— i r /dp/ _ 
-gk(j>) CXV-+- p.p.'+vv')[ \ds 
^,/d¡x dv N 
'H57- 
(1 ± gku) (ÀÀ'-+- p.p.'+vv')L "\dz dy) ‘ "\dz dy) 
Substituons-y encore, à l, m, n, proportionnels aux cosinus directeurs —, , - 
du rayon, les trois produits respectifs de y/P + m 2 + n 2 ou - par - ■ pu i s 
dédoublons le trinôme 
d xl 2 
dz r 
d P 
-r- - et 
dz r 
.(7 1 
enfin, introduisant la dérivée — de — le long du rayon r prolongé, remplaçons le 
nouveau trinôme x 
de (d 2 ) deviendra 
par /• 
La somme des trois premiers termes 
ou, finalement 
I d. 17 
w /■ di' 
et l’équation (d 2 ), divisée par —, pourra, dès lors, s’écrire 
, N 1 d.I/ 1 t gAwy/—1 \dz dy) ' " \ dz dy) 
K ’ Tr ~Tr 
III. Intégration de cette équation; conservation de la force vive le long de 
chaque rayon lumineux. — On voit que cette équation, si son second terme était 
nul, donnerait immédiatement, comme dans un milieu symétrique, une valeur 
constante au produit I/’ le long d’un même rayon, ou qu’elle y ferait le coefficient