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(h) 
k dx + ¡x cly -+- v dz = o, 
DANS LES ONDES DIVERGENTES DES MILIEUX DISSYMÉTRIQUES. 
Traitons de même l’expression <x | —— 
dv' dk' 
) ; et nous verrons que sa partie 
réelle est 
(g') 
Enfin, l’expression v 
(g") 
àn , dn\ 
"s-'sj 
'dk' df \ 
,dy dx J 
a comme partie réelle 
, dn 
ôy 
d/i s 
dxj 
En ajoutant (g), {g'), (g"), on voit, d’abord, que les six termes où ne figure 
pas w 2 se détruisent deux à deux et, ensuite, que les deux couples de termes 
restants, l’un en l’autre en s’annulent en vertu de (f). 
’ w 2 ta 2 J ' 
Ainsi, l’expression (e') a sa partie réelle nulle; et le second terme de l’équa 
tion (e) se réduit bien à zéro. 
Si ce terme ne s’était pas trouvé nul, l’intégration de l’équation (e) le long de 
chaque rayon vecteur aurait été, néanmoins, effectuable directement et simple 
ment. En effet, comme k, ¡x, v, V, ¡x', v', invariables le long de chaque rayon, sont 
des fonctions homogènes du degré zéro en x, y, z, leurs dérivées partielles pre 
mières constituent des fonctions homogènes du degré —i ; et ce second terme se 
serait trouvé de la forme - ^^ ■—-, avec K réel et constant le long d’un même 
rayon. L’équation (e), multipliée par dr, aurait donc eu pour intégrale, sur ce 
rayon, 
1 /=ï — const. ou I = -—— e— J—'-igÆKlog/’, 
r 
L’exponentielle imaginaire se serait jointe, dans les formules (p) (p. 4?3) des 
déplacements symboliques t¡, Ç, au facteur variable «l'HtlH. Elle aurait donc 
conduit, simplement, à remplacer la variable principale t — c’est-à-dire, ici, 
t — -i par t — t„— g K 1 og z- ; modification insignifiante aux distances r un peu 
grandes, dont le logarithme devient sensiblement constant sur des longueurs 
notables. 
IV. Réflexions diverses : non-existence de surfaces, même variables, aux 
quelles seraient normales les vitesses vibratoires de l’éther dans les milieux 
dissymétriques. — En résumé, tant dans le cas d’ondes émanées d’un centre que 
dans celui d’ondes planes, la force vive se consérvele long de chaque rayon, sans 
qu’on ait même à y tenir compte de l’intégrale (a') (p. 588), que nous avons dû 
ajouter à l’expression de l’énergie actuelle totale ( p. 58g) pour pouvoir étendre 
d’une manière générale, à l’éther des milieux transparents composés de grosses 
molécules dissymétriques, les principes des forces vives et du viriel. Et, en effet, 
cette intégrale (a') s’annule ici identiquement dans la solution symbolique ; 
car l’équation (e') (p. 5go) y est intégrable. 
On le reconnaît en observant que -g, Ç et, par suite, i-', r¡', Ç se trouvent, dans 
la solution symbolique considérée, proportionnels à "k, fx, v. Cette équation (e') 
devient donc