QUE LE CARRÉ DE L’iNVERSE DE LA PÉRIODE.
La même circonstance a lieu dans la polarisation rotatoire magnétique. C’est
que, effectivement, les termes qui la produisent, termes en v des équations (a]
de la page 478) devraient être, eux aussi, uniformisés, s’ils ne sont pas déjà une
correction d’uniformisation. Et, s’ils en sont une, ils peuvent avoir besoin d’être
complétés comme l’a été le terme de dispersion de Cauchy à la page 58o, savoir,
par la substitution au symbole A 2 , d’après la formule (a) (même p. 58o), du bi
nôme symbolique (1 -- — A.„ revenant sensiblement à ( 1 -4- \ A,.
\ 14 10 7 \ 14 10 a? J ‘
Il faudra donc, dans le second cas, remplacer v par v (1 + -% — \ et non
\ ik 10 a?J
( z 2 k 2 \ . . . . .
par v^i-f- — — ) : correction analogue, quoique un peu moins forte.
Mais ce n’est pas tout. Les équations (a) se trouvent avoir été implicitement
divisées par p.(i— %/c-). Or il faut, de ce chef, introduire dans v, comme plus
haut dans —, le nouveau facteur binôme 1 -+- v.k-, qui le fait croître encore
2 p. 1
plus rapidement avec k. Enfin le pouvoir rotatoire, exprimé par V f C0S ',
2 a
acquerra en outre, à raison du facteur binôme 1— - k 2 provenant du dénomi
nateur 2w ou 2a, le nouveau facteur 1+ - k 2 : ce qui rendra, en définitive,
2 1
le pouvoir rotatoire croissant, avec A 2 , comme le produit k 2 ^1 4- - xA' 2 'j, sans
compter le facteur ci-dessus, ou fourni par l’uniformisation des termes en v (').
(‘) Absorption rotatoire. — Il est temps de nous arrêter; et, cependant, la
mise en oeuvre des termes d’absorption mentionnés à la page 611, pour les ondes
planes, à propagation uniforme et à mouvements pendulaires circulaires ou ellip
tiques, des milieux dissymétriques translucides, pourrait, sans qu’on eût presque
à sortir du sujet actuel, conduire à des résultats intéressants. En attribuant, par
exemple, de petits accroissements imaginaires 8(L, M, N, A, H) comparables
entre eux, non seulement à l, m, n, a, mais aussi au coefficient très petit de
dissymétrie 2h, dans les équations (225) (p. 4^9), qu’on peut écrire
( P -h m 2 4- n 2 ) ± 2 hk Jl 2 4- m 2 H- n 2 -, =0
a-
et où h remplace ”, on expliquerait l’inégalité, parfois sensible, des deux coef
ficients d’absorption d’un milieu isotrope-dissymétrique, pour les deux espèces
de ces ondes où la circulation des particules d’éther dans leurs orbites se fait en
sens inverses, inégalité qu’a pu constater M. Cotton chez certains corps actifs
( Annales de Chimie et de Physique, 7 e série, t. VIII, p. 347 à 436; juillet 1896) ;
car, dans la formule (y'") du coefficient f d’absorption (p. 487), le numérateur
«a', ou aa\ deviendrait aa'zpkh'.
FIN DU TOME II.
