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Zwölfte Vorlesung- 
ITig, tenden Kraft P> uach der zur Grundlinie parallele» R chtutttz 
sich verhalt, wie Q.sinm: Q tang.v* (§. 98. n° u. I.) nahmo 
lich R : P' ~ Q . sinm : £tang/rc == cos m: i, so ist 
nach einer zur Grundlinie parallelen Richtung zum Gleich« 
^ R 
gewichte mit der ersten Reibung die Kraft P‘ = 
cos>m 
kO 
erforderlich. Hieraus entsteht ein neuer Druck 
cos * m 
auf die schiefe Ebene ; er ist — P* . sio^r ( §. 71. ) 
And die davon herrührende Reibung rr: k . P'.sinw 
k*, Q. sinm 
cos m 
Um diese zweyte Reibung im Gleichge 
wichte zu erhalten ware nach einer Zur Länge der schiefen 
k* . Q. sin/;* 
Ebene parallelen Richtung eine Kraft R‘ = — 
cös * m 
erforderlich; nach einet zur Grundlinie parallelen Rich 
tung aber ist zum Gleichgewichte mit dieser zweyten 
k z ,Q.$\nm kQ 
Reibung die Kraft P' 1 = * ———¿tang m 
cos 3 rn cos m 
erforderlich, weil P /f : R / = cosm : 1 wie zuvor sich 
verhalt. Daraus entsteht abermahl ein neuer Druck 
k* Q. sin 4 /« 
P'\ sin/Ti — , und eine dritte Reibung 
cos 3 /« 
k 3 Q. sin*/« 
cos 3 m 
gewichte zu erhalten ist nach einer zur Grundlinie paralle- 
k 3 Q. sin 4 /« 
leu Richtung eine Kraft P=r 
COS^Vrt 
kO 
k 8 lang*m erforderlich; und so weiter fort / so daß 
COS‘772 
die Kraft X, welche der gesummten Reibung das Gleichge« 
wicht halt, durch folgende unendliche Reihe ausgedrückt ftp 
WZ 
cos 
ß, wtW“ 
M, w 
lirnhXdf 
I cos 1 m- 
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-—Um diese dritte Reibung im Gleich- chlit 
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