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Erster Abschnitt. §. 2. 
Fig. 3. 
das eine/# senkrecht auf r stellt, während das andere 
in die Richtung von r fällt. Da nun aber das letztere 
für alle auf ihm senkrechten Richtungen indifferent ist, 
so kommt nur der Theil fg zur Wirkung. Nennen 
wir nun den Winkel, den r mit dem von # auf die 
Stromesrichtung gefällten Lothe a bildet cp, so ist 
fg= rdcp und daher die Wirkung des Elementes dx 
auf # gleich 
p, Sr dcp gSdcp 
rp& /p 
— --[iS cos cp dcp. 
Hieraus ergiebt sich für die Wirkung eines ge 
radlinigen Stromstückes bc, wenn die Werthe von cp 
für die Endpunkte desselben cp' und cp" sind, weil die 
von allen Elementen der Linie bc auf g ausgeübten 
Kräfte dieselbe Richtung haben, 
L L 
— ou—dcp 
a ‘ r T 
v'i 
J — C— aS cos cp dcp 
i a‘ 
-cp' 
= —pS(sin cp"— sing?'), 
und daher für die Wirkung eines auf beiden Seiten von A unendlich langen 
Stromes, wo cp"— 90° und cp — —90° zu setzen ist: 
J=—uS• 
a ‘ 
Für den Fall, dass der Strom von A aus nur nach einer Seite ins Un 
endliche ginge, wäre hiernach 
a 
Daraus ergiebt sich denn: Die Wirkung eines geradlinigen 
elektrischen Stromes auf ein magnetisches Element ist der 
Entfernung desselben von der Stromesrichtung umgekehrt pro 
portional, sowohl wenn der Strom nach beiden Seiten, als 
auch wenn er nur nach einer Seite von dem Fusspunkt des von 
dem magnetischen Elemente auf die Stromesrichtung gefäll 
ten Perpendikels aus unendlich lang ist.