24 Erster Abschnitt. §. 4. 
a 
ungetheilter 
% des 
Differenz nach der 
Differenz nach der 
Strom. 
Stromes. 
gewöhnl. Formel. 
vollst. Formel. 
40° 30' 
12° 6*/4' 
0° 4' 
1' 
1 
43° 367s' 
13° 3177 
8' 
2' 
7178 
52° 53' 
18° 267a' 
10' 
0' 
64° 3277 
Lj* 
c 
CO 
04 
20' 
5 7a 
23° 557* 
6° 20 3 /7 
1' 
0' 
JL 
45° 977 
14° 12 3 /7 
6' 
17; 
13,5 
54° 56' 
19° 49' 
13' 
77 
1 
45° 23 77 
14° 3577 
23' 
177 
8ÖT 
71° 36' 
37° 43 77 
48' 
0' 
32° 28' 
9° 127 3 ' 
0° 10' 
-177 
1 
49° 22' 
16° 547 3 ' 
o° 3973' 
1° 16' 
2’/ 2 
177 
62° 28' 
26° 53' 
+ 377 
72° 12' 
39° 16' 
1° 2177 
+ 577 
Aus diesen Versuchsreihen ergeben sich nun folgende Sätze: 
1) Die Stromstärken sind nicht genau den Tangenten der Ablenkung pro 
portional, selbst dann nicht, wenn das Verhältniss zwischen der Nadel 
länge und dem Ringdurchmesser nur 7iö beträgt. Die Stromstärken 
fallen stets zu klein aus, wenn sie nach der Formel 
S— e.tgcp 
berechnet werden. 
2) Der Unterschied ist hei derselben Tangentenbussole um so grösser, je 
grösser der Ablenkungswinkel, und bei verschiedenen Bussolen um so 
grösser, je kleiner der Ringdurchmesser zur Nadellänge ist. 
4. In Bezug auf die Form der Magnetnadel ist 
noch zu beachten, dass man, um eintretenden Störungen 
vorzuheugen, derselben nicht, wie das wohl zu geschehen 
pflegt, eine parallelopipedische Form geben darf. Hat 
der horizontale Längsschnitt der Nadel die Form des 
Fig. 7 gezeichneten Rechtecks, so muss sie so magnetisirt 
werden, dass sie an der ganzen Seite ab nord- und hei cd 
südpolar ist und also die Linie mn in der Richtung des 
magnetischen Meridians liegt. Für diesen Fall wird dann 
der Zeiger, auf dem die Nadel gewöhnlich des bequeme 
ren Ablesens wegen befestigt ist, und dessen Spitze in der 
Verlängerung von mn liegt, auf 0° des Theilkreises ein- 
Fig. 7.