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Erster Abschnitt. 
!• 7. 
Fig. 26. bis a gebracht hat, die aus a gezogene Horizontale 
ae in der Linie bc die Höhe an, bis zu welcher der 
der Gravitation unterworfene schwere Punkt durch 
denselben Stoss senkrecht in die Höhe gestiegen 
sein würde. Da nun die Kraft, mit der der Punkt 
b bis e getrieben wird, nach den Fallgesetzen der 
Quadratwurzel dieser Höhe be gleich, und be — 
e 1 — cos cc = sin.vers a ist; so ist diese Kraft 
gleich der Quadratwurzel des Sinusversus des 
b Elongationswinkels. 
In Bezug auf den vorliegenden Fall sagt nun Lenz: ^ 
„Wir können uns die Wirkung eines nur momentanen Stromes auf die 
Nadel wie einen Stoss denken, und die Kraft dieses Stosses durch die Ge 
schwindigkeit messen, die er der Nadel ertheilt. Die Geschwindigkeit der 
Nadel ist aber bei ihrem Ausgange offenbar so gross als diejenige, welche 
sie beim Zurückschwingen an dem Ausgangspunkte wieder erlangt; sie wird 
also, wenn / eine Constante bedeutet (aus den oben angegebenen Gründen), 
ausgedrückt werden können durch: 
A — / j/sin . vers a, 
wo A die gesuchte Anfangsgeschwindigkeit oder auch nach Obigem die 
Grösse des Stromes im Multiplicatordrahte, a aber den Ablenkungswinkel 
der Nadel durch die Kraft bedeutet. Dieser Ausdruck verwandelt sich aber 
CC 
durch Substitution von 2 sin 2 --- statt sin.vers a in folgenden: 
A = p sin V 2 cc, 
wenn wir p — f j/2 setzen.“ 
Hieraus folgt: 
Die Intensität des den Multiplicator durchfliessenden 
momentanen Stromes ist dem Sinus des halben Ablenkungs 
winkels der Nadel proportional. 
Für diesen Fall ergiebt sich also ein Gesetz, welches für alle Multipli- 
catoren gilt, und man hat für jeden einzelnen nur die Constante durch einige 
Versuche festzustellen. 
8. Nicht so einfach stellt sich das Gesetz heraus, nach welchem die 
durch dauernde Ströme bewirkten Ablenkungen zu bestimmen sind. 
Theoretisch lassen sich die Intensitätsscalen füglich nicht wohl hersteilen, 
und man sieht sich daher genöthigt, experimentelle Methoden zur Bestim 
x ) Pogg. Ann. 34 p. 392.