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I. Theil. Theorie. 
indessen kann er unter Umständen sowohl theoretisches wie prak 
tisches Interesse bieten *), sodass wir seiner Besprechung einen 
Paragraphen widmen werden, ohne auf Einzelheiten näher einzu 
gehen. 
Wir sahen bereits (§ 44), dass die magnetische Intensität, so 
fern sie von der elektromagnetischen Wirkung eines Stromes 
herrührt, daher in unserer jetzigen Bezeichnungsweise mit W zu 
bezeichnen ist, innerhalb des Leiters solenoidal, indes nicht (wie 
ausserhalb desselben) lamellar vertheilt ist, und folgenden Gleich 
ungen genügt [§ 45, Gleichung (16)] 
(11) 
5 ¡Oe? 
Ö SOe ?/ 
Ö Z 
_ 5 ¡Oex 
üz 
da? 
1 
>4> 
/O 
Ö£)ex 
da? c)y 
in denen G die elektrische Strömung (§ 44) an dem betrachteten 
Punkte vorbei bedeutet. 
Um zu untersuchen, oh ig e etwa noch komplex-lamellar sein 
könne, setzen wir obige Werthe in die betreffende Bedingungs 
gleichung [§ 38, Gleichung (6)] ein, welche dann folgende, verhältniss- 
mässig einfache, Gestalt annimmt 
Ga; $Qxe “j - Gy Qey ~(“ G^ $Qez — 0; 
Diese ist, wie leicht einzusehen, gleichbedeutend mit 
G COS (G, § e ) = 0 
und würde daher voraussetzen, dass die beiden Vektoren G und §« 
in jedem Punkte senkrecht zu einander verlaufen. Dies ist aber 
im allgemeinen nicht der Fall, vielmehr lassen sich Anordnungen 
angeben, wo beide Vektoren beliebige Winkel mit einander bilden. 
Folglich ist tg e nicht einmal komplex-lamellar vertheilt. 
Zwar ist W immer noch lamellar (§ 47), aber die Summe 
igt — ■'Oe -f- ¡Oi, also die Resultirende eines solenoidalen und eines 
lamellaren Vektors, entspricht nun keiner besonderen Vertheilungs- 
1) Wir erinnern in dieser Beziehung nur an eiserne Telegraphen 
drähte und an Dynamomaschinen, bei denen das Armatureisen direkt 
als Stromleiter dient, wie sie z. B. von Pritsche konstruirt worden sind 
(vergl. Kap. VIII).