Grundzüge der Theorie der magnetischen Induktion. 99 
verliehen und seine Anschauungen bis zu derjenigen Form ent 
wickelt, in welcher sie in den vorigen Paragraphen auseinander 
gesetzt wurden. 
Ausser zur Veranschaulichung der : Verth eilung des magneti 
schen Zustandes im Raume, namentlich mit Bezug auf die Induk 
tion elektromotorischer Antriebe in Leitern, hat Faraday seine 
Kraftlinien auch als ein Mittel betrachtet, die auftretenden mecha 
nischen Wirkungen in die Ferne darzustehen; dabei ging er von 
dem Gedanken aus, dass die scheinbaren Fernwirkungen durch 
Zwangszustände im zwischenhegenden Medium vermittelt werden. 
Faraday nahm an, dass die Kraftlinien die Tendenz haben, sich 
zu verkürzen und sich gegenseitig abzustossen. Diese noch un 
klare Vorstellung hat Maxwell ebenfalls übernommen und in ein 
mathematisches Gewand gehüllt. Im elften Kapitel des vierten 
Theils seines »Treatise« entwickelt er in hier nicht wiederzugeben 
der Weise aus allgemeinen Betrachtungen über die elektromag 
netische Energie folgende Sätze: 
Im allgemeinsten Falle, dass die Totahnduktion und die Total 
intensität nicht gleichgerichtet sind, sondern miteinander einen 
Winkel a bilden (der betrachtete Körper muss dazu wenigstens 
theilweise als magnetisch starr bezw. hysteretisch oder als aniso 
trop vorausgesetzt werden), tritt ein Zwangszustand auf',) welcher 
sich folgendermaassen zerlegen und beschreiben lässt: 
1. Eine nach allen Richtungen gleiche (hydrostatische) Druck 
kraft, welche pro Flächeneinheit Qt 2 l8n beträgt. 
2. Eine Zugkraft in der Richtung, welche den Winkel a halbirt; 
diese beträgt pro Flächeneinheit 93/ ¡Qt cos 2 («/2)/47r. 
3. Eine Druckkraft, welche zu (2) senkrecht steht und pro 
Flächeneinheit den Werth 93/ £)/ sin 2 («/2) /4u auf weist. 
4. Ein Kräftepaar, welches pro Volumeneinheit 93/ $Qt sin a/An: 
beträgt. 
Sobald 95/ und ,ö/ gleichgerichtet sind, wie es ja bei einem 
hysteresislosen, isotropen Ferromagnetikum, geschweige denn im 
indifferenten Raume, der Fall sein muss (§ 54), treten bedeutende 
Vereinfachungen ein, auf die wir weiter unten (§ 101) ausführlich 
zurückkommen werden. 
1) Maxwell, Treatise, 2. Aufl. 2 § 642. 
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