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I. Theil. Theorie. 
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Die Zahlen N x N y N z> wie sie durch Gleichung (17) gegeben 
werden, sind demnach die gesuchten Entmagnetisirungsfaktoren 
für die drei Axenrichtungen des betrachteten Ellipsoids. 
§ 70. Lösung weiterer Specialfälle. Die Formeln (17) geben 
die Entmagnetisirungsfaktoren als Ableitungen eines bestimmten 
elliptischen Integrals. Diese verwandeln sich in elementare Funk 
tionen, sobald man den besonderen Fall eines Rotationsellipsoids 
betrachtet, welches in Richtung der Rotationsaxe magnetisirt wird. 
Wir haben die Formeln für die Entmagnetisirungsfaktoren in dieser 
Richtung schon früher angeführt (§ 29), und zwar für die zwei 
zu unterscheidenden Fälle des Ovoids und des Sphäroids, sodass 
wir von einer Wiederholung an dieser Stelle absehen können. 
Dann reihten sich die als Specialfälle des Rotationsellipsoids auf 
zufassenden Gestalten der Vollkugel, des transversal magnetisirten 
unendlich langen Kreiscylinders und der senkrecht zu ihrer Ebene 
magnetisirten unendlich ausgedehnten Platte. 
Letzterer Fall lässt sich auch ableiten aus demjenigen einer 
durch ein, in gewisser Ausdehnung als radial gleichförmig (§ 43) 
zu betrachtendes, Feld magnetisirten dünnen Hohlkugel. Deren 
Magnetisirung wird dann ebenfalls eine radial gleichförmige Ver- 
theilung aufweisen; indem man den Radius in’s Unendliche wachsen 
lässt, geht man von der Hohlkugel zur ebenen Platte über. 1 ) 
Die Magnetisirung eines endlichen Kreiscylinders durch ein 
seiner Axe paralleles gleichförmiges Feld ist bereits von Green 2 ) 
untersucht worden. Er fand mittels einiger, übrigens nicht ein 
wandfreier Annahmen eine empirische Gleichung, welche sich für 
nicht allzu kurze Cylinder ziemlich gut bewährt. Sie gibt die 
1) du Bois, Wied. Ann. 31, p. 947, 1887. 
2) Green, Essay on the application of mathematics to Electricity 
and Magnetism, Section 17; Nottingham 1828. 
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