Magnetisirung geschlossener und radial geschlitzter Toroide. 115 
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und wird in anderen Punkten des Querschnitts von diesem Werthe 
nur unerheblich abweichen. 
Wählen wir nun den Leitkreis als Integrationsweg und wenden 
wir den früher aufgestellten Satz I [§ 55, Gleichung (6)] an, welcher 
aussagt, dass die selbsterzeugte magnetische Potentialzunahme 
(8) = ' adL ' 
Die Punkte JE und A sind nun diejenigen, in welchen der Leit 
kreis die beiden Stirnflächen des Schützes schneidet. Aus Sym 
metriegründen wird der Leitkreis eine Magnetisirungslinie sein, 
d. h. der Vektor £5 in jedem seiner Punkte tangential zu ihm 
gerichtet sein. Überdies wird der Werth von £5 am Leitkreise 
entlang nicht erheblich variiren, ebensowenig wie über den Quer 
schnitt des Toroids. Wir können daher für die Näherungsrechnung — 
denn mehr als eine solche lässt sich im vorhegenden Falle über 
haupt nicht durchführen — einen mittleren Werth der Magneti 
sirung einführen, den wir zur Unterscheidung mit ¡3 bezeichnen. 
Für die selbstentmagnetisirende Intensität §/ gilt dasselbe; deren 
Mittelwerth werde mit f>/ bezeichnet. Da der Integrationsweg von 
E durch das Ferromagnetikum bis A die Länge (2 n r i — d) aufweist, 
so haben wir nach den bekannten Regeln der bestimmten Integration 
(9) JadL = §>/ (2nr x — d). 
Jenen Mittelwerth kann man als durch diese Gleichung definirt 
betrachten. Führen wir ferner einen mittleren Entmagnetisirungs- 
faktor N ein, definirt durch die Gleichung 
(10) = — 
so erhalten wir schliesslich aus obigen drei Gleichungen (8), (9) 
und (10) 
(I) A Ti = — in = A3 (2n r x — d). 
Diese elementare Formel bildet gewissermaassen die Grund 
gleichung für ein radial geschlitztes Toroid*). Das Glied links be 
deutet die selbsterzeugte magnetische Potentialdifferenz im Inter- 
ferrikum zwischen den beiden Stirnflächen des Schlitzes; es ist 
annähernd gleich dem Produkte aus dem Mittelwerthe der dort 
herrschenden selbsterzeugten Intensität § t - in die Schlitzweite. 
b du Bois, Wied. Ann. 46 p. 494, Gl. (7), 1892.