Magnetisirung geschlossener und radial geschlitzter Toroide. 123 
gefunden wird. Durch Einsetzen dieser Funktion in die Gleichung 
(16) erhalten wir für die selbsterzeugte Potentialdifferenz im Schütze 
(19) 
Dieser Werth ist nun wieder an Stehe des linken Gliedes 
unserer Grundgleichung (I) (§75) einzusetzen; wir erhalten daraus 
nach einer einfachen Umformung 
(III) 
r, 
In diesem in zweiter Annäherung geltenden Ausdruck für den 
mittleren Entmagnetisirungsfaktor radial geschlitzter Toroide hängt 
der Zähler ausschliessüch von der Gestalt des Schlitzes als solchem 
ab, während der Nenner dem übrigen Umfang proportional ist; 
im allgemeinen wird das zweite Glied des Nenners gegen das erste 
vernachlässigt werden dürfen. 
§ 81. Mehrfach radial geschlitzte Toroide. Den aügemeinen 
Satz I [§ 55, Gleichung (6)], von dem wir bei der Herleitung der 
Grundgleichung für Toroide, welche an einer einzigen Stehe radial 
geschlitzt sind, ausgingen, haben wir bereits a. a. 0. auf komplicirtere 
Fähe ausgedehnt. Wir erhielten die verallgemeinerte Gleichung 
(6 a) p. 84 bezw. Satz I.A für den Fall, dass der Integrationsweg 
mehr als einmal interferrische Zwischenräume überbrückt. Jenen 
Satz wenden wir nun auf ein Toroid an, welches mehrere radiale 
Schütze 1, 2, .... n auf weist; diese Nummern werden wir den 
jedem Schlitz entsprechenden Grössen als Indices anhängen. Die 
getrennten ferromagnetischen Theile des Toroids denken wir uns 
durch irgend eine magnetisch indifferente Vorrichtung starr ver 
bunden. Wir werden zunächst die modiücirte Grundgleichung her 
leiten, wobei wir dem Entwicklungsgang des § 75 folgen. 
Wir führen wieder einen Mittelwerth der Magnetisirung $ über 
den ganzen Umfang ein; desgleichen einen solchen §/ der selbst- 
entmagnetisirenden Intensität, den wir definiren als die Summe 
der Linienintegrale der selbstentmagnetisirenden Intensität längs 
der im Ferromagnetikum gelegenen Tlieilbögen des Leitkreises, 
dividirt durch die gesamte Länge der letzteren; diese beträgt aber