Allgemeine Eigenschaften magnetischer Kreise. 
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gerade so wie etwa die beiden Platten eines zur elektrischen »Flächen 
dichte« i geladenen Luftkondensators. Diese Anziehung lässt sich 
einfach berechnen 1 ) und hat pro Querschnittseinheit eben jenen 
Werth 2 n welchen wir in Gleichung (11) fanden. 
§ 103. Theoretische Tragkraft diametral durchschnittener 
Toroide. Betrachten wir zunächst der Einfachheit halber wieder 
ein durch eine gleichmässige, fest 
aufhegende Bewicklung peripherisch 
gleichförmig magnetisirtes Toroid, 
welches nun aber an zwei diametral 
entgegengesetzten Stellen radial 
durchschnitten sei (Fig. 26). Denken 
wir uns die Schnittflächen völlig 
eben und polirt, so dass die beiden 
Hälften des Toroids sich vollständig 
einander anpassen. Die Weite der 
Schnitte wird dann eine möglichst 
geringe, so dass sie sich von dem 
im vorigen Paragraphen postulirten 
idealen Schnitt möglichst wenig unter 
scheiden. Ihre entmagnetisirende 
Wirkung 2 ) ebenso wie die Streuung 
nehmen wir zunächst als unend 
lich gering an; inwiefern dies statt 
haft ist, werden wir weiter unten 
diskutiren. 
Untersuchen wir nunmehr die Anziehung, welche die beiden 
Hälften aufeinander ausüben, d. h. also, wenn wir diese Kraft 
durch Anhängen von Gewichten an die untere Hälfte bestimmen, 
die maximale Tragkraft des diametral durchschnittenen Toroids. 
Der doppelte Querschnitt sei S, dann beträgt nach Gleichung (IV) 
des vorigen Paragraphen die anziehende Kraft g beider Schnittstellen 
(12) % = QS = -Lw°S. 
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Den Werth der Kraft g erhält man durch Gl. (12) in absolutem 
Maasse, d. h. in Dyne, wofern 3L und S in C. G. S.-Einheiten 
1) Siehe z. B. Mascart et Joubert, Electr. et Magn. 1 § 81. 
2) Vergl. die Theorie mehrfach radial geschlitzter Toroide § 81. 
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