Allgemeine Eigenschaften magnetischer Kreise. 
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§ 104. Zerlegung und Deutung der Maxwell’schen Glei 
chung. Die Maxwell’sche Gleichung (IV) p. 162 für den resul- 
tirenden magnetischen Zug im Interferrikum 
8 =A-®'* 
Ö7T 
kann in drei Gheder zerlegt werden, indem wieder die fundamen 
tale Beziehung 
93'=47r3 + £' 
berücksichtigt wird. Es wird dann] 
8 = ** s* + 8* 3 §' + $'■) 
071 
oder 
(13) 8 = 2*3 , + 3S’-l--2-$". 
O TC 
Es lässt sich nun zeigen, dass vom Standpunkt der Annahme 
einer unvermittelten Fernwirkung jedes der drei Gheder der Glei 
chung (13) seine besondere, physikalisch zu interpretirende Bedeu 
tung hat, welche wir zum Schlüsse kurz erörtern. 
1. 2n £5 2 entspricht dem eigentlichen magnetischen Zug zwischen 
den beiden Hälften des Toroids, wie er durch die Anziehung der 
Schichten fiktiven Fluidums auf den die Schnitte begrenzenden 
Stirnflächen dargestellt werden kann (§ 102). Dieses Glied würde 
z. B. allein zur Geltung kommen, falls die Magnetisirung nur 
durch Hysteresis des Materials bedingt wäre, d. h. also bei einem 
Werthe §' = 0,3 einen endlichen, von der Retentionsfähigkeit 
abhängigen Werth aufwiese. Unter gewöhnlichen Umständen über 
wiegt dieses erste Glied der Gleichung (13) die beiden übrigen bei 
weitem 1 ). 
2. entspricht dem elektromagnetischen Zug der unteren 
[bezw. oberen] Spulenhälfte auf die obere [bezw. untere] Hälfte des 
ferromagnetischen Toroids. 
1) Stefan (Wien. Ber. 81. 2. Abth. p. 89, 1880) hat eine Formel 
für die Tragkraft hergeleitet, welche überhaupt nur dieses Glied enthält. 
Ihre Annäherung an die vollständige Gleichung (13) ist deshalb von 
derselben Ordnung wie diejenige, mit der man für gewöhnlich SB ' =4tt3 
setzen darf (vergl. §§ 11, 59).