Allgemeine Eigenschaften magnetischer Kreise. 
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Falls nun über den ganzen Querschnitt S der Schnittfläche die In 
duktion 33' denselben Werth aufweist, wie es z. B. bei der theo 
retischen Herleitung für das Toroid (§ 103) angenommen wurde, 
so beträgt der Induktionsfluss durch denselben 
&' = 33' s, 
daher wird die gesamte Zugkraft g 
1 1 ©'* 
(U) S = 8^ ! ^8^- 
Diese Gleichung besagt in Worten: 
Bei gegebener Induktion ist die Zugkraft direkt 
proportional dem Querschnitt, bei gegebenem Induk 
tionsfluss aber umgekehrt proportional demselben. 
Letzterer, auf den ersten Anblick vielleicht befremdende Satz 
ist eine einfache Folgerung aus dem quadratischen Zuggesetz. Um 
ihn etwas näher zu erläutern, denken wir uns einen magnetischen 
Kreis, zunächst ohne Streuung, sodass der Induktionsfluss darin 
überall denselben Werth aufweist. Es wird dann die Gesamt- 
Zugkraft an einer Schnittfläche um so grösser sein, je geringer 
deren Querschnitt ist, und zwar im umgekehrten Verhältniss des 
selben. Durch die nicht zu vermeidende Streuung wird indessen 
eine wesentliche Einschränkung bedingt, sodass die Gesammt-Zug- 
kraft bei abnehmendem Querschnitt thatsächlich einen Maximal 
werth erreichen und dann wieder abnehmen wird. 
Dabei ist ausdrücklich vorausgesetzt, dass der Induktionsfluss 
irgendwie konstant erhalten wird, zu welchem Zwecke beim Ver 
ringern des Querschnitts an einer oder mehreren Stellen des mag 
netischen Kreises eine grössere mittlere magnetische Intensität er 
forderlich wird. Denn bei gegebenen Werthen des magnetisirenden 
Stromes und der Windungszahl wird jede solche »Einschnürung« 
des magnetischen Kreises eine Verringerung des mittlern Induktions 
flusses mittelbar hervorrufen; es folgt das aus der Hopkinson- 
schen Theorie oder auch aus den Betrachtungen des folgenden 
Kapitels. 
§ 110. Belastungsverhältniss eines Magnets. Für die im 
vorigen Paragraphen gezogenen Folgerungen gibt es eine Anzahl 
experimenteller Belege, bezw. einfacher Beispiele, wegen derer wir