Elektromagnete, Transformatoren. 
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zwischen B, Y und J wird in instruktiver Weise durch ein 
rechtwinkeliges Dreieck (Fig. 39) dargestellt, dessen spitzer Winkel 
— als Bruchtheil des Kreisumfangs ausgedrückt — der Phasen 
verzögerung gleich ist; näher auf die in diesem Paragraphen zu 
sammengefassten einfachen Vor 
gänge bei konstantem Selbst 
induktion sko ef fi cient einzugeh en, 
ist indessen nicht unsere Auf 
gabe 1 ). Wir wenden uns viel 
mehr zu dem Einfluss, den 
die Einführung ferromagnetischer 
Kerne mit variabelen bezw. mehr 
deutigen Werthen von d 53lcUQ e auf 
den Charakter jener Vorgänge hat, und den wir am übersichtlich 
sten graphisch darstellen. Dabei betrachten wir wieder der Reihen 
folge nach zunächst die im vorliegenden Paragraphen behandelten 
Probleme des Entstehens bezw. Vergehens elektrischer Ströme, 
sowie ferner in § 157 die Eigenschaften von Wechselströmen unter 
dem Einflüsse sinusoidaler elektromotorischer Kräfte. 
§ 156. Einfluss veränderlicher Selbstinduktion. Es sei die 
ausgezogene Kurve TYP in Fig. 40 p. 256 eine gegebene Stroment 
stehungskurve I = funct. (T); ihre Asymptote WM entspricht dem 
Stationärstrom I e . Es folgt nun aus der allgemeinen Differential 
gleichung (13) des § 154 — die wie gesagt auch für variabele 
Selbstinduktion gilt —, dass , 
ö T 
(19) 0 = w (I e -I). 
Die Relaxationsdauer 6 ist daher für einen Punkt P gleich der 
Tangente der Neigung der Kurve zur Ordinatenaxe, multiplicirt 
in die Ordinatenstrecke QP, w r elche den, bis zur Erreichung des 
Stationärstroms noch mangelnden Fehlbetrag darstellt. Ferner 
ergibt die Integration letzterer Gleichung bis zum Zeitpunkt T l 
(welcher dem Punkte P der Kurve entspreche) sofort, dass der 
Inhalt der von dem gebrochenen Zuge PQ M' OP eingeschlossenen 
schraffirten Fläche, d. h. (vergl. die Grundgleichungen des § 153) 
I) Vergl. z. B. die elementaren graphischen Darstellungen bei 
Fleming, Altérnate Current Transformer 1, pp. 95-—116. London 1890.