Elektromagnete, Transformatoren. 
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Transformatorkreises eine sehr einfache, da weder Interferrikum 
noch Streuung (vergl. indessen § 183) zu berücksichtigen sind. 
Dagegen wird der Ausdruck für die magnetomotorische Kraft, 
infolge des Einwirkens zweier verschiedener Magnetisirungsspulen, 
ein etwas komplicirterer; denn es muss offenbar in jedem Augen 
blick folgender Gleichung genügt werden 
(43) M = L (& 4- 4) = 4 n (» t I x -f n 2 J 2 ). 
Ferner wird nun die Hopkinson’sche Funktion (§97) 
(44) 
worin L den Umfang der Leitkurve bedeutet, und die Indices 1 
und 2 sich auf die Primär- bezw. Sekundärspule beziehen. Die 
Gleichung des magnetischen Kreises wird daher 
(45) 
Unter Benutzung der Bezeichnungen des § 176 und im Anschluss 
an die dortigen Entwicklungen lautet nun die Differentialgleichung 
der Primärspule 
-)- J, — E ei ; 
sie besagt, dass die Summe der drei, der Selbstinduktion, der 
gegenseitigen Induktion und dem Ohm’sehen Widerstand ent 
sprechenden elektromotorischen Kräfte in jedem Augenblick 
gleich der einwirkenden fremden elektromotorischen Kraft E C1 ist; 
letztere ist eine periodische Funktion der Zeit, und zwar meistens 
mit genügender Annäherung eine Sinusfunktion. 1 ) Ebenso gilt 
für die Sekundärspule, deren äusserer Stromkreis den Wider 
stand B' habe und als induktionslos, kapacitätslos (vergl. p. 250) 
1) Der zeitliche Verlauf der von einer Wechselstrommaschine ge 
lieferten elektromotorischen Kraft hängt von der Gestalt ihrer Polschuhe 
und Spulen ab; übrigens zeigt die Selbstinduktion der Armatur u. s. w. 
eine gewisse Tendenz, die Abweichungen von der Sinusform theilweise 
auszugleichen. Eine Diskussion des Verlaufs der von einigen der üb 
lichen Wechselstrommaschinen gelieferten periodischen elektromotorischen 
Kräfte gibt u. A. Fleming, loc. cit. 2, pp. 446—475.