Einleitung. 
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Umgekehrt geht der Widerstandskoefficient durch ein scharfes 
Minimum und steigt dann allmählich an, indem er sich zuletzt 
ebenfalls immer mehr dem Werthe 1 nähern würde, freilich erst 
weit ausserhalb des in 
Fig. 4 zur Darstellung 
kommenden Bereichs. 
(Vergl. hierzu § 121.) 
Wenn man in Gleich 
ung (13) (§ 11) 
33 = .£> + 3 
beide Glieder durch 
dividirt, erhält man 
§ 
33 
= 1 -j- 4 71 
$ _ " ' £ 
oder, wenn man obige 
Werthe einführt 
(15) jti == 1 —4?r z 
[W 
1 l 
I 1 
1 1 
i 
t 
i 
\ 
/ 
X' 
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/ / 
s 
\ 
/ 
s 
f 
- 
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1 
1 ✓ 
/ 
1 / 
£ 
Fig. 4. 
als die Beziehung zwischen Permeabilität und Susceptibilität. Letztere 
Zahl würde wahrscheinlich schwinden, wenn die Intensität über 
alle Grenzen wächst, wobei zu beachten ist, dass alle Behauptungen 
über diesen Fall naturgemäss nur Vermuthungen sein können, 
welche auf das Verhalten bei den höchsten erreichten Intensitäten 
basirt sind (vergl. § 13). Die Susceptibilität stellt sich dann dar 
als der Quotient einer endlichen Grösse, dem Sättigungswerthe 
der Magnetisirung, dividirt durch eine unendliche. Wir haben 
daher = 0; aus Gleichung (14) folgt dann = 1 und ebenso 
1/f.i^ — g 0O = 1, wie oben angegeben. 
Da wir bei den im Folgenden zu erörternden Fragen einen 
Unterschied zwischen den magnetisch indifferenten Substanzen und 
dem Vakuum nicht machen werden, so setzen wir folgerichtig die 
Permeabilität der ersteren ebenfalls gleich Eins, während sie freilich 
in Wirklichkeit, in der vierten oder fünften Decimalstelle davon 
abweicht. Dann wird deren Widerstandskoefficient auch gleich 
Eins, die Susceptibilität aber nach Gleichung (14) gleich Null zu 
setzen sein. 
§ 15. Vollkommene und unvollkommene magnetische 
Kreise. Unsere bisherigen Betrachtungen bezogen sich auf den Fall