Elementare Theorie unvollkommener magnetischer Kreise. 45 
durch obige Gleichungen gegebenen Werthen von N ziehen lassen, 
muss an dieser Stelle unterbleiben. In Tabelle 1 wird eine Über 
sicht über die Entmagnetisirungsfaktoren von Cylindern, (§ 25) 
Tabelle i. 
Entmagnetisirungsfaktoren von Cylindern und Rotations 
ellipsoiden. 
m 
Cylinder 
Rotationsellipsoide 
N 
N 
C= m* N 
Specialfall 
0 
0 
12,5664 
12,5664 
0 
Dünne Platte 
0,5 
— 
— 
6,5864 
— 
Sphäroid 
1 
— 
— 
4,1888 
— 
Vollkugel 
5 
— 
— 
0,7015 
— 
Ovoid 
10 
21,6 
0,2160 
0,2549 
25,5 
55 
15 
27,1 
0,1206 
0,1350 
30,4 
55 
20 
31,0 
0,0775 
0,0848 
34,0 
55 
25 
33,4 
0,0533 
0,0579 
36,2 
55 
30 
35,4 
0,0393 
0,0432 
38,8 
55 
40 
38,7 
0,0238 
0,0266 
42,5 
55 
50 
40,5 
0,0162 
0,0181 
45,3 
55 
60 
42,4 
0,0118 
0,0132 
47,5 
55 
70 
43,7 
0,0089 
0,0101 
49,5 
55 
80 
44,4 
0,0069 
0,0080 
51,2 
55 
90 
44,8 
0,0055 
0,0065 
52,5 
55 
100 
45,0 
0,0045 
0,0054 
54,0 
55 
150 
45,0 
0,0020 
0,0026 
58,3 
55 
200 
45,0 
0,0011 
0,0016 
64,0 
55 
300 
45,0 
0,00050 
0,00075 
67,5 
55 
400 
45,0 
0,00028 
0,00045 
72,0 
500 
45,0 
0,00018 
0,00030 
75,0 
55 
1000 
45,0 
0,00005 
0,00008 
80,0 
55 
GO 
— 
0 
0 
— 
Endlos 
und Rotationsellipsoiden für Werthe des Dimensions- bezw. Axen- 
verhältnisses zwischen 0 und co gegeben. In beiden Fällen sind auch 
die Produkte C=m 2 V bezw. = m 2 N beigefügt, welche sich besser 
zur Interpolation eignen. Aus den Zahlenreihen geht hervor, dass 
die N für Ovoide stets grösser sind, als die N der entsprechenden 
Cylinder. Es ist folglich unstatthaft, diese Werthe einander gleich-