Grundzüge der Theorie der starren Magnete. 67 
elektromagnetische Integrationskonstante 47rJ, un 
abhängig von irgend welchen sonstigen Variabelen. 
Dieser wichtige allgemeine Satz wird durch die Erfahrung, wie 
sich übrigens in diesem Falle von selbst versteht, vollauf bestätigt. 
§ 46. Fernwirkung eines starren Magnets. Wir haben 
früher (§ 26) den Begriff des magnetischen Endelements eingeführt 
und für dessen mathematische Weiterentwicklung auf das jetzige 
Kapitel verwiesen. Vorher war schon [§ 19, Gleichung (2)] das ele 
mentare Coulomb’sehe Gesetz der scheinbaren Fern Wirkung eines 
Stabendes dahin formulirt, dass 
wo § die vom positiven Stabende auswärts gerichtete (bezw. auf 
das negative Stabende zu gerichtete) magnetische Intensität in der 
Entfernung r bedeutet. S ist der Querschnitt des Stabes, ¡y der 
Vektor, den wir die Magnetisirung nannten (§ 11). 
Denken wir uns jetzt statt des einfachen Stabes einen ferro 
magnetischen Körper von beliebiger Gestalt, in beliebiger Weise 
magnetisirt; zunächst ohne irgend welche Rücksicht auf die Ur 
sache dieser Magnetisirung. Diese Unabhängigkeit der Magneti 
sirung von äusseren Ursachen soll dadurch ausgedrückt werden, 
dass wir einen solchen Körper einen starren Magnet nennen; 
die Erscheinung der magnetischen Remanenz (§ 8) gewährt uns 
die Möglichkeit, solche starre Magnete mit einer gewissen. An 
näherung darzustellen. Wir haben uns dann innerhalb des vom 
Körper eingenommenen Raumgebiets den Vektor völlig beliebig 
(also im allgemeinen komplex solenoidal § 36) vertheilt zu denken; 
an der Umgrenzungsiläche ist die Normalkomponente nach innen 
zu nach aussen in der magnetisch indifferenten Umgebung 
Null. Um die Fernwirkung zu berechnen, zerlegen wir den Körper 
in parallelepipedische Elemente dxdydz, stellen den Ausdruck 
für die Wirkung der 3 Paar Endelemente des unendlich kleinen 
Parallelepipedons auf und integriren diesen über den ganzen 
Körper. 
Betrachten wir das Parallelepipedon dxdydz als einen der 
Z-Axe parallelen kurzen Stab, so beträgt dessen parallel dieser Axe 
gerichtete Magnetisirungskomponente -j- £$,. Da die Magnetisirung 
ein Vektor ist, können wir von der Zerlegung in Komponenten